50 Э. РОЗЕНТАЛЬ. 



Возьмемъ 1 кгр. морскаго воздуха, содержащаго т х кгр. водяного пара при (абсол.) 

 температуре ^ и охлэдпмъ его до температуры насыщешя д 1} соответствующей количеству 

 пара т х . Во время этого процесса (въ сухой стадш), примесь водяного пара можно раз- 

 сматривать какъ идеальный газъ и поэтому изм^нете энерпп будетъ <Ш = с сН, где с д 

 очень мало отличается отъ теплоемкости при постоянномъ объеме для сухого воздуха с и . 

 Для всего перехода отъ ^ къ д 1 им-Еемъ С7, = с д (1 Х — д^. Продолжимъ охлаждеше воздуха 

 до температуры насыщешя д 2 , соответствующей количеству пара т 2 береговаго воздуха. 

 При этомъ количество воды Ьт = т х — т 2 сгущается и водяной паръ все время находится 

 въ состояши насыщешя (дождевая стад1я). Для сухаго воздуха имт>емъ сИ7=с ь (1 — т х ) <Н, 

 а для водяного пара сШ = й(? — рЛь, где сЩ относится къ массе т 1 , ар есть парщальное 

 давлеше пара. Для вычисления этого выражешн воспользуемся Формулами VI главы книги 

 Кляузгуса 1 ), а именно для сМ^ Формулою (51) и для рйу Формулою (60). Тогда получится: 



йЛ= Л (тр) -*-т 1 ссИ — ^-М — й {тир) -+- -^ <И = Л (тр) -+-т 1 с сИ — й (тир). 



Здесь с обозначаетъ теплоемкость воды, р теплоту испарешя, а и разность удельныхъ 

 объемовъ пара и жидкости. Въ нашемъ случае съ достаточною точностью и можетъ быть 

 заменено удельнымъ объемомъ пара V. Подставляя ьр — Ш для водяного пара, получимъ 

 въ сумме для всей массы: 



<Ш=с р (1 — т х ) <И-*-т х сй1-л-д, (тр) — Л (тШ). 



Проинтегрировавъ, принимая для р постоянную среднюю величину, получимъ: 



П 2 = { с „ С 1 — «Ч) ■+" Щ с ) (\—^ ■+- Р К~ «*) "+- V 2 К— «О — т 1 Е (*1— д г) 

 = {с„(1—т,)-^т 1 с — т 1 (с„— с р )} (», — »,)ч-(р— * а Д) (от,— «,). 



Величина 5 = 0^ — с относится къ водяному пару и все уравнеше выражено въ 

 механическихъ единицахъ. Разделивъ на механически эквивалентъ теплоты Л, получимъ 

 въ тепловыхъ единицахъ, обозначая выражеше въ скобкахъ I \ черезъ С 



V, = С (»,—&„) -н (т—т 2 ) (г— М) = С (Ъ—» 2 ) -+- Ат. 



Величины Сиг' мало отличаются отъ сиг. 



о 



Допустимъ теперь, что сгущеное количество. воды Ьт выпадаетъ. Энерпя оставшейся 

 массы уменьшается на работу поднятая от, которой можно пренебречь, и на внутреннюю 

 энерпю этой массы воды при температуре конденсацш. Если эта температура (•&) равна 

 той, при которой вода первоначально примешивалась къ воздуху (I), то энерпя воздуха 



1) С1аи81и$. МесЪашзсЬе "^агтеЛеопе. 3. Аий. 1887. Вй. 1. 



