56 Э. 1'ОЗЕНТАЛЬ. МАТШАЛЫ КЪ МЕТЕ0Р0Д0ГШ СВОБОДНОЙ АТМОСФЕРЫ. 



Для онредьлетя А г , Сандстремъ вычерчиваетъ заданную кривую въ координатной систем-Ь 

 V, р; тогда Л т = $ уЛр. Но ясно, что это выражеше представляетъ работу газовой массы 1, 

 пробегающей кривую, причемъ давлете окружающаго газа является действующей силой. 

 Точно такъ же ускореше циркуляцш какъ произведете изъ длины пути на проекщю ускорешн 

 представляетъ приращеше кинетической энерпи или работу массы 1. Такое же значеше 

 имеете и индикаторная д1аграмма, представляющая также работу массы 1, совершающей 

 круговой процессъ. Температура и по гидродинамическому методу и въ термодинамике 

 является одною изъ независимыхъ перемт>нныхъ, обусловливающихъ разности объема. 

 Бьеркнесъ предполагаете темиературныя разности по кривой заданными впередъ, не входя 

 въ вопросъ о возникновенш и поддерживания ихъ, а разсматриваетъ только геометрическую 

 величину движешя массы.* Термодинамика, наоборотъ, на последит вопросъ вовсе не отве- 

 чаете, но за то определяете движете количества теплоты и такимъ образомъ открываете 

 возможность следить за изменешями температуры и определять будущее распредБлеше со- 

 леноидовъ. Построеше замкнутой кривой по координатамъ V и р (способъ Сандстрема) 

 определяете только механическую работу. Но можно разсматривать такой чертежъ и какъ 

 индикаторную дгаграиму и перечертить его по переменнымъ Е и I. Тогда получаются и ко- 

 личества тепла ф и ф -н д и определяется коэффищентъ полезнаго двйеттая круговаго 

 процесса. 



Процессъ описаннаго выше характера, очень невыгодный въ смысле производства 

 механической работы (коэффициенте = ззо •)> является именно на этомъ основанш благо- 



дЬтельнымъ для жизни на земле. Громадный количества теплоты, необходимый для урав- 

 новешивашя температурныхъ разностей, переносятся съ очень небольшою затратою меха- 

 нической энерпи. Въ противномъ случае получились бы прямо разрушительный дбйств1я. 



->— мн~ •-**-- 



