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conseguita nelle sue interne parti la temperatura delle superficiali. 



3. Che mantenendo costante la temperatura di riscaldamento 

 la carica cresce con il grado di essa. 



4. Che la carica per un omogeneo riscaldamento quasi cor- 

 risponde a quella di un riscaldamento ineguale quando la media 

 di questo equivalga la costante di quello. 



5. Che la densità elettrica cresce in ragione della grandezza 

 del raffreddamento (T-t). 



6. Che eliminando, per quanto è possibile, la conducibilità 

 della superficie le polarità elettriche producentisi per raffred- 

 damento possono mantenersi fino a un certo grado e per lungo 

 tempo; onde una tormalina, la cui superficie fosse perfettamente 

 isolata, potrebbe ritenersi come corpo permanentemente elet- 

 trizzato e il cui momento principale cadesse nella direzione del 

 suo asse. 



7. Che l'elettricità sviluppata non muta di segno durante il 

 raffreddamento. ¥ 



8. Che i ritardi diversi, che si verificano al principio della 

 scarica ora solo per le più alte temperature, ora anche per le 

 più. basse, nei cristalli dell'Elba, sono da attribuirsi alla condu- 

 cibilità elettrica della tormalina ad elevata temperatura. 



9. Che a questi ritardi e quindi alla stessa conducibilità che 

 li produce è da accagionarsi l'incostanza del coefiìcente di raf- 

 freddamento, di cui fu detto a pag. 39. 



Queste leggi verificate tutte per le tormaline elbane lo fu- 

 rono in massima parte anche per le altre e per queste come 

 per quelle sono in numerosi quadri e diagrammi riportati i ri- 

 sultati numerici tutti delle esperienze su cui si fondono. 



Nell'ultima delle memorie svolge la sua teoria molecolare 

 della piro e piezoelettricità, considerando le molecole circondate 

 da sistemi di poli elettrici, che nel loro ordinamento secondino 

 la simmetria del cristallo. 



