PAR J. CAVALLI. 4l 



deux effets ; la flexion de toutes ces parties fendillées autour du point 

 frappé, centre du cercle entatné de la vitre, et Texlension dans le sens 

 de la circonférence moyenne de ces niémes parties, comme si ces parties 

 formaient un prisme avec l'axe droit au lieu d'étre circulaire. 



On pourra retenir la plaque indéfinie en exteusion, de quelque ma- 

 tière qu'elle soit, comma si elle se fendillait au point frappé, de mème 

 que la vitre, en un grand nombre de parties égales de forme prismatique 

 à base triangulaire isocèle , restant attachées à la circonférence de la 

 partie entamée; car l'extension qui aura lieu suivant la circonférence ne 

 peut contrarier la flexion desdites parties. Ces simples hypothèses soiit 

 assez naturelles pour étre admises , et auront l'avantage de conduire à 

 des formules moins compliquées, et conséquemment plus pratiques , ce 

 qu'on doit surtout préférer. 



§ 2. Ea nous rapportant aux n. Sa et 33 de notre Mémoire sur 

 la Théorie de la résistance statique et djnatnique des solides, et en retenant 

 la méme signification des lettres pour les solides susdits, qui sont d'égaie 

 résistance, nous aurons 



En faisant le coté b où le prisme reste attaché égal à c.L, on aura 

 A = ..Lh , M=~uLh, F=^-^-^.-^a:, p = -p, 

 et pour la flexion totale a:, étant v^ = o, on a 



u^Y^F, ..=4/-^.^, r^^ 



''~3' \-p ■ Eh ' ~ED ■ 



M désigne la masse d'une de ces parties prismatiques ; 



F est la résistance à la flexion ; 



X la flexion; 



V la vitesse, avec laquelle le prisme fléchit à l'instant de la flexion ar; 



VÌA vitesse d'impulsion que peut supporter la matière du prisme 

 suivant sa longueur; 



U la vitesse d'impulsion que peut supporter le prisme dans le sens 

 de la flexion normale; 



b la largeur du prisme oh il est attaché; 



Serie II. Tom. XXIV. r 



