PAR J. CAVALLI. 43 



De l'équation de ces lemps écoulés pendant le choc on tiie ainsi 

 l'expression cherchée : 



._ ye-p (ED.y 



' -iH-v^U^.r 



§ 3. Or on a pour l'expression de la quantité de mouvement épuise'e 

 par la flesìon de tous ces prìsmes d'e'gale résistance en nombre de 



27rZ in ^ jj TcL^hD 1/2 



«Z ' a 



L'extension circulaire de la partie fléchie de la plaque dxi rayon L, 

 ayant lieu comme si cette partie était un prisme d'e'gal volume susdit 

 ayant pour base Lh et pour hauteur l-nL, V étant la vitesse d'impulsion 

 qu'il peut soutenir, on a pour l'expression de la quantité de mouvement 

 épuisée par cette extension 



nrhP 



où i'on voit, que ces deux quantités de mouvement sont esprimées par 

 le produit de la masse de la partie entame'e de la plaque, par une fraction 

 de la vitesse d'impulsion , qu'un prisme de méme metal peut soutenir 

 longitudinalement à l'extension. 



En e'galant la somme de ces deux parties de quantité de mouvement, 

 nécessaire à produire les deus effets susdits , à celle qui est possédée 

 par le projectile, on en déduit la relation 



;'«=()/^-*-^)-^^^^^ 



c'est-à-dire que, pour que la plaque ne soit pas enfoncée, il faut que 

 la vitesse qui reste aux projectiles au moment du choc égale la vitesse 

 d'impulsion longitudinale à l'extension que peut soutenir le metal de la 

 plaque multiplié par un coefficient numérique, et par le rapport du poids 

 de la partie de la plaque fléchie avec le poids du projectile. 



En éliminant de l'équation précédente Z% et en observant qu'on a 



y 



i--=0, 7722 , 1,=. .„ , K=:-j.- 



27 2 " nv V, 47 



on obtient 



