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des surfaces de séparation dans les plages comprenant nn mélange. Cette 
double hypothèse exige que la plaque soit très mince et les différences 
entre les indices de réfraction très faibles, ce qui est ici le cas. 
» En interprétant des formules connues (1), nous obtiendrons 
. n? . . We t r sp m E7 
i = sin 20(O—E), i=-=sin 20 (0'— E)’, i"= (myi + m'yi). 
À À 
» Si nous supposons i = À’, en posant w = w +1,nousaurons huit valeurs 
de w pour une rotation de 360° entre les nicols croisés. Pour quatre de ces va- 
Tr . . . . 
leurs, « + z>, les plans principaux des nicols seront compris dans les sec- 
teurs OE’, O'E. Les quatre antres valeurs de o, 8 + n = correspondront 
aux secteurs O0’, EE’. On a d’ailleurs 
cot24 + cot2f = — 2cot2". 
» On peut facilement vérifier ces premières conclusions et trouver huit 
positions d'intensité lumineuse égale, à angle droit 4 par 4, pour les feldspaths 
à lamelles hémitropes, en faisant abstraction des parties où elles se recouvrent. 
La sensibilité du procédé est très grande et ne le cède en rien à la recherche 
des extinctions, surtout en s’éclairant à la lampe. - 
» Considérons maintenant les valeurs i”, pour i = ï. Les angles 
T 
0 = g+ n = 
correspondent à 
t= (myi+ mwy ï= isi, 
Ainsi, dans quatre positions à angle droit, les plages composées prendront une 
intensité lumineuse égale à celle des minéraux composant. L'ensemble paraîtra 
homogène. 
» Pour w = $ + nŽ, on aura 
i= (myi — my) = i(m— m}. 
» Ainsi, dans les quatre autres positions à angle droit, tandis que les minéraux 
composants prennent de nouveau une intensité lumineuse égale, les plages com- 
posées paraîtront plus obscures. Elles atteindront même leur position d’ex- 
tinction si elles sont composées d'épaisseurs égales des deux minéraux. 
(1) Venoxr, Leçons d’Optique physique, t. IE, p. 109. 
