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les sépare K p. L'angle & ne change pas. Le nouvel effort élémentaire 
P K? dK? dv r do dr” 
4 ee 
dF'= ar: N (x) = æ 
» Or, si nous i Se que le même flux re parcoure l'unité de 
ICE D 
section du fl, - est constant, et le rapport des deux efforts élémentaires 
dE’ 
zp ~ K. Les Ta élémentaires dF' et dF étant dans un rapport con- 
stant, les résultantes de ces efforts sont aussi dans le même rapport, à une 
constante près. Mais cette constante est nulle, puisque, quand Test mil, 
F et F’ doivent être nuls. Donc 
PET. mis s 
F K 
». Les résultantes de ces efforts élémentaires augmentent donc commè 
la quatrième puissance du nombre K. 
» Dans le cas où le système conducteur est une machine dynamo-élet- 
trique, nous savons que le travail par seconde est représenté par 
T=FxX:V: 
F est la résultante de tous les efforts élémentaires; le point d’ application 
de cette résultante étant situé au bout d’un bras de levier dont Ja circon- 
férence développée a 1" de longueur, V est la vitesse linéaire de ce point 
d'application. Si nous supposons que nous augmentions toutes les dimen- 
sions de la machine dynamo-électrique dans le rapport K, en RSR 
à son fil la même section, la résultante des efforts devient égale _ à 
et la vitesse linéaire de son point d'application devient égale à ak XV. 
nouveau travail par seconde est 
T'= K5.FV = KT. 
» Le travail par seconde augmente donc comme Ja cinquième gs 
de K. Dans ce qui précède, nous supposons que la machine dyna 
trique n’a pas de fer doux. 
= ie I. — Quand le volume et la forme d'un système -i 
sont invariables, un effort statique déterminé coûte toujours la a 
pense d'énergie pour être produit. Nous venons de voir, en effet, pret 
pouvons représenter symboliquement les résultantes des efforts 
2 
taires dont la forme est F = LR, 
a 
