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l’hélice est toujours polarisée de la même manière, et comme c’est toujours 
la même masse de fer qui surexcite l'aimant inducteur, elle ne doit pas, 
par suite de son mouvement, changer les conditions de la sürexcitation. 
On ne peut donc attribuer l'effet produit qu’à l’interversion des polarités 
des différentes molécules magnétiques de la tige, qui, par les mouvements | 
accomplis par elles dans ces changements successifs de leurs conditions 
d'équilibre réciproques, donnent lieu à des manifestations d’induction 
correspondantes. On peut d’ailleurs s’en rendre compte avec le système 
d'analyse par les lignes de force magnétique. ù 
» En effet, dans la première position de la tige de fer que nous avons 
primitivement étudiée, les lignes de force magnétique sont dans le plan 
des spires de l’hélice, et, par conséquent, aucune de ces lignes ne coupe 
l’hélice; mais, aussitôt que la tige se déplace, les lignes de force courbes 
qui correspondent à la région neutre du barreau sé présentent devant 
l’hélice, et comme, en ce moment, elles se redressent soudainement, elles 
donnent lieu à un effet analogue à celui qu’on aurait obtenu en faisant 
passer brusquement la bobine d’une position voisine de la ligne neutre à 
la position correspondante à l’un des pôles du barreau ; mais c'est alors le 
déplacement angulaire des lignes de force qui remplace le mouvement exé- 
cuté pour faire couper, sous différentes inclinaisons, hélice par les lignes 
de force du champ magnétique fixe. 
» J'ai voulu m’assurer de l'influence que pouvait exercer sur l'aimant 
inducteur le barreau de fer dans les différentes positions qu'il prend au 
moment où on le fait passer successivement dans la bobine. Pour cela, 
j'ai recouvert le pôle de l’inducteur d’une bobine fixe, et j'ai répété les 
expériences citées précédemment sans que le circuit de la bobine trawer” 
` sée par la tige de fer fût fermé. Je wai absolument rien obtenu, aucune 
déviation ne fut observée, et pourtant la bobine placée sur le pôle indo- 
teur pouvait fournir un courant de 20° au moment où la tige de fer nm 
mise en contact avec l'aimant. Le frottement direct et successif de la t° 
de fer sur ce pôle, depuis l’une de ses extrémités jusqu’à l’autre, ne déve- 
loppait pas davantage de courant dans la bobine. On ne peut donc attr- 
buer les courants étudiés précédemment qu'aux interversions successives 
des polarités magnétiques moléculaires. 
» Ainsi, pour me résumer, les courants résultant du déplacem 
bobine sur une tige de fer, à travers un champ magnétique fixe, 
pas de même nature que les courants résultant du déplacement (dans 4 
champ magnétique fixe) de cette tige de fer réagissant directement sur 
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