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différentielles partielles relative à l'état variable (*} 
du a Cu 
d liga 
bn 
r2 + z, de sorte que pour æ = l, z= 0, 
» Si l’on pose u = b — 
on a à intégrer 
dz pe 
de dde 
» En prenant z = e”**""et en satisfaisant à la condition que, pour 
x =l, z = 0, on a une intégrale particulière de la forme 
nd Gr du mn - 
z —— Ce” Le $ aoai e "|: 
a ENT nl 
” AE à 
»_g étant la température de l'étuve, liée à a, dans les limites de tempé- 
rature où l’on opère, par la relation g = pa + q, la valeur de u doit satis- 
faire à la relation relative à la surface supérieure 
du as pee 
2 2 = — 
|? CERU S 
d'où, pour z, 
dz x=0 
dz b— a 
2 2 RE di 
[x Hr + a) ppum à ie ’ 
en annulant le terme tout connu, ce qui détermine la valeur de b. En 
substituant et en effectuant les réductions, on obtient la relation 
nl Po 
e'(ny+ 0 nè)= e (2 +n? — ny). 
» En limitant au troisième terme les développements des exponentielles, 
approximation légitimée par l'expérience, on en tire 
2 (y? + 40?) 
l (1+2) 
n’ = — 
» L'intégrale générale de la forme 
I h nl n 
cet} =E zt Taw 
su fe "et" 
nl 
pf 
(") Vegoer, Conférences de Ph ysique à l École Normale, 1"* Partie, p. 42. 
