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grande approximation, dans un large vase entretenu plein, la loi des mouvement, 
pour toutes les parties qui ne sont pas proches des parois latérales. 
» Or on peut aussi, sans changer les lois ci-dessus, introduire dans la 
masse fluide certaines parois verticales proches de l’orifice d'écoulement. 
» Ainsi, vu que les molécules, dans cette masse d’eau indéfinie, se diri- 
gent toutes vers l'orifice supposé petit, on n'’altérera nullement leurs 
mouvements en y plongeant une cloison verticale polie et fort mince se 
projetant verticalement en AO (fig. 3) et horizontalement en A,A,, qui 
partage l'orifice OO’ en deux moitiés égales et symétriques O, O'. On aura 
ainsi la loi de l'écoulement de l’eau par un orifice percé au pied d’une paroi 
de son vase, pourvu que dans l’évaluation des grandeurs absolues des 
vitesses, soit du côté B,, soit du côté B,, on fasse entrer l'appel, à la fois, 
des deux moitiés de l’orifice. En effet, si le mouvement est lent, on peut 
admettre qu’une pareille paroi n’exerce sur le fluide aucun frottement re- 
tardateur sensible, en sorte que tout se meut sensiblement comme si la 
cloison n'existait pas. 
» On ne changera encore rien si (même fig. 3) l’on introduit, à angle 
droit sur A, A,, une autre cloison verticale plane et mince se projetant ho- 
rizontalement en B,B,. On aura ainsi la loi de l’écoulement, auprès des 
parois, par un orifice situé dans l’angle formé par deux parois rectangulaires, 
ou méme obliques l’une à l’autre. 
» L'on obtiendra même la loi de l'écoulement par un orifice percé à une 
distance finie O, C (fig. 4) d’une paroi verticale plane indéfinie se projetant 
horizontalement suivant la droite A, A,, si l’on suppose que le plan me 
zontal du fond se prolonge du côté opposé ainsi que la masse ce 
supposée s’écouler, aussi de ce côté-là, par un orifice égal O, placé Fe 
droit de O, a la même distance CO, = CO, de la paroi faisant alors cloison; 
car, si l'on suppose cette cloison retirée, l'écoulement s’opérera par les 
deux orifices.en vertu de l'appel que chacun d'eux exercera sur les mo- 
lécules fluides des deux côtés à la fois. Le calcul des composantes de 
vitesses suivant trois directions rectangulaires, dont deux parallèles à O; Qo 
A,A,, se fera, pour chaque point ou molécule de la. masse fluide, j 
ajoutant ce qui vient des deux appels de O, et de O,. Les Get $ ae $ 
vitesse ne seront plus des demi-sphères comme aux fig. 1 et 2, n1 es a = 
ou des huitièmes de sphère comme dans les cas de la fig. 35 m i 
pourra toujours, à la suite d’un calcul de vitesses résultantes, p 7 
points les coupes de ces surfaces, et en déduire des transformées. que” 
conques. 
3 l i $ aI distances 
» Ilen sera de même si un orifice O, (fig. 5) se trouve a des 
