( 1944 ) 
par un courant uniforme et que le potentiel a une valeur constante dans 
toute l’étendue d’une section normale aa’ quelconque du cylindre. Deux 
fils métalliques isolés et identiques entre eux, m et n, sont en communica- 
tion avec deux sections aa’, bb' comprenant entre elles la résistance li- 
ne 
a A F 
a A 
FE LS 
2 
quide æ à mesurer : on peut mettre ces fils en relation avec les deux pôles 
d’un électromètre capillaire, et, puisque dans ces conditions ils ne livrent 
passage à aucun courant, ils ne se polarisent pas, et la différence de po- 
tentiel e qu'ils présentent est égale à celle qui existe entre les tranches li- 
quides aa’ et bb. Soit i intensité du courant, on a donc 
(1) == IX. à 
» En mesurant de même la différence de potentiel E aux deux extrémités 
de la résistance connue R, on a 
(2) Ecb, Ry 
et, par suite, 
(3) s= ÂR, 
i E 
(4) ; e à 
» La méthode de M. Lippmann peut être étendue à la mesure des forces 
électromotrices de polarisation. Désignons en effet par p la polarisation de 
l’électrode A, par r la résistance du cylindre liquide Aa, la différence de 
potentiel y de l’électrode A et du fil m se compose : 1° de la polarisation P 
de A; 2° du produit ir qui mesurerait la différence de potentiel s’il n y 
avait pas de polarisation. On a donc, en général ('), 
a A électricité ; 
(1) Cette formule suppose qu’il n’y a pas en A de résistance au passage de Pélectricite; 
