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on remplit d’eau l’un des compartiments. On substitue à ce moment la 
fente d’un spectroscope à la loupe d’observation, et l’on obtient le spectre 
cannelé de MM. Fizeau et Foucault (!). Si l’on tourne dans un sens con- 
venable la vis qui sert à déplacer l’un des miroirs parallèlement à lui- 
même, en pointant la raie D, on voit les franges se mouvoir en s’élar- 
gissant. Bientôt elles deviennent diffuses et leur mouvement change 
brusquement de sens; c’est qu’alors la frange centrale se trouve sur la 
fente du spectroscope. Le retard dù au déplacement du miroir paraît 
devoir être optiquement équivalent au retard produit par la lame pour la 
lumière de longueur d'onde àp. Mais, pour évaluer le premier de ces re- 
tards, il suffit d'enlever la cuve : on obtient alors un nouveau spectre 
cannelé dans lequel on peut compter le nombre de franges comprises 
entre deux raies données. On en déduit très simplement le nombre F de 
franges que le déplacement du miroir a fait passer sur la raie D. Si la com- 
pensation s'établit comme on l’a supposé, on doit avoir, en désignant par € 
l'épaisseur de la couche liquide et par m l'indice de réfraction de l'eau 
pour la raie D, | 
(m—1)e = Fd 
Or, pour une valeur de e voisine de o™™, 46, l'expérience donne pour F le 
nombre 272,6; d’où l’on déduit pour m la valeur 1,549, visiblement 
inexacte. 
» Si, au contraire, la différence de phase des deux rayons interférents 
sur Ja fente du spectroscope passe par un minimum pour une lumière de 
longueur d’onde voisine de àp, les équations ne seront plus les mémes. 
La a différence de phase ọ a pour expression | 
: # . 4 . d Pi 1 N 
» En écrivant que l'expression T s’annule pour }p, on aura la relation 
Es í 
KoE dm 
api dis sel: Pos a): 
n 
» La quantité entre parenthèses peut s'ėvaluer facilement quand o 
connait la dispersion de leau. On trouve ainsi 
F = (m — i)e(1 + 0,054), 
(*) Annales de Chimie et de Physique, 3° série, te XXVI, p. 138. 
