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l’électromètre : 1° deux points A et B, pris sur le premier circuit et séparés 
par la résistance à mesurer; 2° les deux extrémités du fil induit. La dévia- 
tion observée est proportionnelle au carré de la différence de potentiel des 
deux points A et B dans le premier cas, et au carré de la force électromo- 
trice moyenne (moyenne des carrés de la force électromotrice) dans le 
second. Si, pour simplifier le raisonnement, on suppose que les déviations 
observées soient identiques, on aura avec le courant, en appelant E la dif- 
férence de potentiel entre les deux points A et B, I l'intensité du courant, 
G la constante de la boussole, & la déviation de l'aiguille, H la composante 
horizontale du magnétisme terrestre, et, en désignant par k une constante 
dépendant de l’électromètre, 
5 H 
yd = kE = #IR = kg tanga. R; 
avec l’inducteur terrestre, en appelant S la surface comprise par les spires 
et T la durée de la révolution du cadre 
vd = 4" SH; 
avec l'inducteur sinusoïdal, en représentant par G, la constante de la bo- 
bine, et par M le moment magnétique de l'aimant tournant 
Va= a M. 
ape r re . Fe 1 > 
La résistance R sera donnée, avec la première disposition, par Péquation 
 æVa : SG: 
To ne 
avec la seconde, par l'équation 
p— 7V2 6G M 
Lg. H 
: . ja 3 er 
Dans le premier cas, on a seulement à observer T et «, et à ae 
les deux constantes S et G; dans le second, il faut déterminer en outre 
= : des 
rapport = par la méthode de Gauss. Il est facile de se placer dans 
ce, à ` . 4 rande 
conditions où ces mesures et ces calculs puissent se faire avec une 8 
exactitude. 
» La rapidité avec laquelle peuvent se succéder les com : 
deux forces électromotrices permet de ne pas se préoccuper des var! 
de H; le circuit induit restant constamment ouvert, il n'y à pas à 5€ P 
paraisons des 
ations 
réoc- 
