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 dien qui passe par le point p, à l'instant /. On trouve 

 ainsi 



(6). — - = — p sin ). — = 



sin /. 



P 



._. rf% ^ dr d£ di » ■ . 



(/;. — =2 — . — = — 2oj./> — . sin / = — 2wm sin /.« 

 dfi dt dt dt 



(8) ' m^- r Kdi) 



d*r . k 2 



— = — rw - __ _ 



De là résultent évidemment les réactions suivantes : 

 1° Suivant le rayon du parallèle mené par le point p, 



la réaction mr» 2 , c'est-à-dire la force centrifuge due à la 



rotation de la terre, prise isolément; 



2° Suivant la verticale, la réaction m— > c'est-à-dire la 



p 



force centrifuge due au mouvement relatif du point p sur 

 le méridien, ce mouvement étant pris comme s'il subsis- 

 tait seul; 



5° Suivant la normale au méridien , la réaction 

 %ix(ùu sin 1, c'est-à-dire celle que nous avons déjà trouvée 

 ci-dessus et qu'on désigne, d'après Coriolis, sous le nom 

 de force centrifuge composée. 



Ces résultats concordent avec la théorie de Coriolis sur 

 les mouvements relatifs. Ils ont l'avantage de mettre en 

 évidence toutes les réactions qui se produisent, et de 

 fournir ainsi, conformément à cette théorie, les divers 

 éléments dont on a besoin pour résoudre le problème 

 d'une manière complète. 



Concluons que, dans le cas d'un point matériel qui se 

 meut uniformément le long d'un méridien, les réactions 

 qui s'ajoutent au poids apparent sont au nombre de deux, 

 l'une horizontale et perpendiculaire au plan du méridien, 



