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 tesse u, sur la droite ou la gauche, selon qu'il s'agit de 

 notre hémisphère ou de l'hémisphère austral, l'autre ver- 

 ticale et agissant en sens contraire de la pesanteur appa- 

 rente. La première a pour valeur 



(27) %nuu sin >. 



La deuxième est représentée par la somme algébrique 



/™ r i dx V ^«'*i 



(2o). . . . m \ p ( — I -+- ■ -h wnrcoa cos ). , 



la vitesse angulaire &)' devant être affectée du signe -+- 

 ou du signe — , selon qu'elle est de même sens que la vi- 

 tesse w' ou de sens contraire. 



7. Au lieu de procéder, comme nous venons de le faire , 

 on peut s'appuyer directement sur le théorème de Goriolis. 



En vertu de ce théorème, on connaît d'avance les réac- 

 tions qui se développent dans le mouvement du point p. 



Ces réactions sont au nombre de trois. 



La première est due à la rotation de la terre, prise à 

 part et isolément : c'est la force centrifuge wrco 2 . En se 

 composant avec l'attraction que la terre exerce sur le 

 point p, elle produit la pesanteur apparente et détermine 

 la direction du plan horizontal. 



La deuxième est celle qui résulterait du mouvement 

 relatif du point p, si ce mouvement subsistait seul. Elle se 

 réduit ici à une force centrifuge dirigée suivant la verticale 

 et ayant pour mesure l'expression (22), savoir 



t-«['(D-t} 



La troisième est ce qu'on nomme, d'après Corioljs, la 



