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et, remplaçant les angles w,ê,g , par leurs valeurs respec- 



_. « 



tives cp — a, - (e h- ©') , <p' h- a 



sin (œ -+- »') 



sin (y — a) COS (e — a) 



On déduit de là 



— 2 , . 2 sin(f-f-f') 



em = en.en=A X 



sin ( <p — a) cos* (£ — a) 



[^sin (f — a) sin (f -4- p') — l^cos (e — ce) cos^e -+- f')~\ 



L COS ( f -+- f ' H- £ Cf. ) J 



et désignant par f le rapport de la base em à la hauteur h. 



l/sm (f — a) sin (f -h f ) — ^cos (s — a) cos (s -+- f ) 



(5). f = 



cos (e — a) cos (f -+- f -4- £ — a) 



y sin(f — cr.)' 



Le rapport de la base du prisme de plus grande poussée 

 à sa hauteur étant ainsi déterminé, on peut écrire 



em sin w.sin (£ h- y) 



en = — =t\h. : ' 



en' sin (ce -4- y) 



ou, ce qui revient au même, 



* 



sin (o — a) cos (e 



6. . . . en=t'h ±—- \— 



sm [f h- f ) 



De là résulte 



nr/i 2 sin (y — a) COS (f — a) 



(')• • • Q=— 5— ^— r 



2 sin {f -4- f ) 



XVIT. Considérons, en dernier lieu , le cas d'un massif 



