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 la même manière qu'on Ta fait d'abord sur le segment fl. 

 Dans l'hypothèse où la ligne de plus facile rupture 

 tombe quelque part en m sur le segment [l, et où la co- 

 hésion du massif est considérée comme nulle, si l'on dé- 

 signe par p le pied de la perpendiculaire h, abaissée du 

 point a sur la droite e'I, et qu'on applique la formule (7) 

 du n° XV, il vient d'abord 



rV usina — V p sin t,l 



(I). . . .en= — - — ; • 



* L sin (:o — €) J 



V p sin 



y 



On a ensuite 



cos {a — o° — s -+- a) 

 (2). . p — h, q = /*. \- e'g . sin (a — C ). 



COS (c — et) 



Cela posé, si l'on désigne par a 2 le produit constant 

 h. e'g, et qu'on remplace les angles w, o par leurs valeurs 

 respectives cp — a,-| — (z -+- 9'), on peut écrire 



(3). . q = h -+- — cos (y -*- a -+- e — x), 



cos(£ — a ) Ai 



f V'q sin (* — a) — Vh cos (* -*- J]~\ 

 (4). . en' = — - ' 7 — — • 



L COS ( ? -H 9 -+- £ — iX ) J 



TLh 



(5) Q=v en '- 



L'action Q exercée sur la paroi ea, pour le prisme de 

 plus grande poussée, se trouve ainsi déterminée numéri- 

 quement. 



XVIII. Les solutions exposées dans les numéros qui 

 précèdent s'étendent d'elles-mêmes au cas d'une charge 



