- 56 - 

 ZU dem die bestrahlte Metallplatte sich also auflädt, so muß 



2 



. Erzeugt ein Lichtquant k solcher 



deren Energie sein 





e/7 — 



m V 



2 



Elektronen, so gilt 





2 

 mv 



= y, ( 



Aus h, c, e und für A = 3 • lo cm, also Licht im äußer- 



h • c 



— ..eU =—. P, wenn P der Teil der 



2 / 



Arbeit ist, die von den Elektronen aufgewandt werden muß, 

 Widerstände beim Verlassen der Metalloberfläche zu überwinden. 

 Für ein einziges Elektron muß also gelten 



m V „ \ h • c 



2 ' l 



ür A =z 3 • 10 c 

 sten sichtbaren Violett, berechnet sich danach 



o 



77:^4,1 Volt oder v^ i,2- 10 , Zahlen, die der 

 Größenordnung nach wirklich beobachtet werden. 



Es muß also das Grenzpotenzial 77 proportional v sein, 

 oder die Kathodenstrahlteilchengesch windigkeit v umgekehrt pro- 

 portional Y^Y. Weiter ergibt sich die Anfangsgeschwindigkeit 

 oder die Qualität der Kathodenstrahlen als unabhängig von der 

 Intensität der auslösenden Strahlung, aber nicht unabhängig vom 

 Metall, da ja die Grenzarbeit P mit diesem verschieden sein kann. 



Umgekehrt muß bei der Kathodenlumineszenz die Energie 



eines aufprallenden Elektrons größer oder höchstens gleich sein 



h-c 

 der eines erzeugten Lichtquants, oder 77 e ^- —^ . In der Tat 



waren nach Lenard Hunderte und Tausende von Volt nötig, um 

 eben sichtbares Licht zu erzeugen. Bei Gleichheit hätten nach 

 obiger Rechnung 4,1 Volt genügen müssen. 



Schließlich kann man die Theorie noch auf Gasjonisierung 

 anwenden. Ist die zur Abspaltung eines Elektrons vom Atom 

 gebrauchte Arbeit J, und wird diese vom Licht geliefert, so 

 muß sein 1 . 



hv^] oder -^r- =J. 



