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früheren Messungen von Haga und Wind, die aus Beugungs- 

 erscheinungen schließen zu dürfen glaubten, daß 



~9 . , — 8 . 



5 . lO < A < I,Ö. 10 ist. 



Diese Gleichheit unserer Rechnung mit diesen Messungen wäre 

 außerordentlich frappant; sie ist so bestechend, daß J. STARK 

 gerade hierin eine Hauptstütze in der Anwendbarkeit der Quanten- 

 lehre zu finden glaubt. Aber es scheinen jetzt nach den sorgsamen 

 Bestimmungen von Herrn Prof. Walter die Haga' und WiND'schen 

 Messungen zweifelhaft. Dieser schließt, wie er uns im Frühjahr 

 mitteilte, aus seinen Bestimmungen, daß A bedeutend kleiner sein 



muß, vielleicht noch kleiner als lo Immerhin würden unsere 



Ungleichungen an der Grenze der Genauigkeit auch dieser 

 Messung bleiben. 



Haben J. Stark und Wien durch Ausdehnung der Be- 

 trachtung auf R. S. kein eigentlich wesentlich 'neues Moment 

 gegenüber EINSTEIN beigebracht, als daß sie, wie man auch 

 sonst tat, Röntgenstrahlung und Lichtstrahlung als wesensgleich 

 ansahen, so trat bald Stark mit merkwürdigen neuen Spekulationen 

 auf den Plan, die er so glücklich war, experimentell belegen zu 

 können (P. Z. 1908). 



Das Linienspektrum wird von Elektronen ausgesandt, wie 

 das ZEEMAN-Phänomen zeigt. Diese Elektronen werden getragen 

 von positiv geladenen Jonen, denn Stark konnte beobachten, 

 daß die Linien im Kanalstrahlenlicht eine Verschiebung nach 

 dem DOPPLER'schen Prinzip aufweisen, wenn man sie in ihrer 

 Bewegungsrichtung betrachtet. Die Anregung dieser Elektronen, 

 die fest zum positiven Jon gehören, zum Schwingen und die 

 nötige Energie erhalten sie durch einen »Resonanzstoß«, das ist 

 der Zusammenstoß mit einem anderen Jon während einer Zeit- 

 dauer entsprechend der Schwingungsperiode des P^lektrons. Ist 

 die kinetische Energie des Jons vor dem Stoß E, so gibt es 

 beim Stoß den Bruchteil aK ab, der in Strahlung verwandelt wird. 



