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Diese tritt in x-Quanten auf. Also muß sein a K = 



y. • c 



Im 



Extremfalle ist z = i , also 

 ,. h • c 



Nicht alle Jonen können somit eine Schwingung anregen. 



Hierin 



h • c , . , , 



ist V bestmimt anpebbar 



l 



Schwellenwert ihrer kinetischen Energie muß 



l 



sem. 



Der 

 Steigert 



man daher allmählich den Kathodenfall und damit die Ge 

 schwindigkeit, so wird zunächst bei kleiner Geschwindigkeit kein 

 Serienlicht entstehen. Sowie der Schwellenwert erreicht ist, 

 werden einzelne Jonen i Lichtquant abgeben können und 

 damit plötzlich Strahlung einsetzen. Bei vergrößerter Geschwindig- 

 keit werden die Zusammenstöße häufiger, demnach die Intensität 

 wachsen. Die zunächst gebremsten Jonen werden dann den 

 Schwellenwert noch einmal erreichen, gleichzeitig aber werden 

 die ungebremsten soviel Energie erworben haben, daß sie den 

 doppelten Schwellenwert haben, also mit einem Male 2 Quanten 

 abgeben können. Es muß die Intensität des verschobenen 

 Serienlichtes plötzlich steigen. Sind die Grenzgeschwindigkeiten 

 Vj und V2 , so muß also neben der unverschobenen ruhenden 

 Intensität in einem Abstände, der Vj entspricht, die verschobene 

 Intensität einsetzen, allmählich in größerem Abstände wachsen 

 und bei einem solchen, der v^ entspricht, plötzlich stark ansteigen. 



;fa 



c 



(U 



LÜ 



EL. 

 03 



Verschiebung 



