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gesetzt hatte, konnte er die überraschende Mitteilung machen, 

 daß seine Überlegungen sich vollauf bestätigten. Er findet bei 

 kleinem Kathodenfall die Intensität verteilt im Sinne der Figur 

 bei den ersten 4 VVasserstofflinien (Ann. 1909). Die Unstetigkeits- 

 stelle ist allerdings nicht so ausgesprochen, die Messung der 

 zweiten Grenzgeschwindigkeit schwierig. Die Ergebnisse zeigt 

 die Tabelle : 



ß 



k • 10 



—7 

 Vj • 10 ' 



1,07 



1^1/ 



87 



88 



66 



49 



1.25 



2.46 



y 



43 



1,28 



1,93 



84 



41 



1,39 



1,88 



89 



Somit bestätigen sich auch die zahlenmäßigen Beziehungen be- 

 friedigend. 



Bei höherem Kathodenfall erhält er ein doppeltes Maximum 

 der verschobenen Intensität, bei einem solchen von über 3600 Volt 

 bei der Linie HrV sicher ein dreifaches Maximum. 



Gewiß ist dieses experimentelle Resultat in Bezug auf die 

 Überlegung sehr beachtenswert, wenn es auch von ihr ganz 

 unabhängig ist. Der Quantenlehre aber wird eine weitere ge- 

 wichtige Stütze geliefert, wenn Stark's Beobachtungen sich 

 bestätigen sollten. 



Während diese flüchtig skizzierten Überlegungen in STARK 

 ausreiften, und er Gelegenheit fand, diese neuen experimentellen 

 Tatsachen beizubringen, versuchte er auch mit einigem Glück, 

 die Quantenlehre auf die Erscheinung des Bandenspektrums anzu- 

 wenden. Von dem Linienspektrum ist es dadurch unterschieden, 

 daß es nicht den Seriengesetzen gehorcht. Es zeigt weder Zeeman- 

 Effekt, noch Linienverschiebung im Kanalstrahl. Ferner ändert es 

 sich bei chemischer Bindung eines Elements, während das Linien- 

 spektrum auch dann erhalten bleibt. Wird dieses von Elektronen 



