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Die Erscheinung der sekundären R. S., die von einem mit 

 R. S. bestrahlten Metall ausgehen, ihre Abhängigkeit bezüglich 

 der Qualität vom Material bestimmen ihn, in den R. S. eine Art 

 Bandenemission zw sehen Er glaubt damit die bisherige An- 

 schauung verlassen zu müssen, nach der R. S. aperiodische Äther- 

 pulse sein sollten, entstanden durch Bremsung der Kathodenstrahl- 

 elektronen. Allerdings muß er im Gegensatz zu seinen früheren 

 Vorstellungen die emittierenden Elektronen zu den Ringelelektronen 

 rechnen» Sodann wendet er sich der Berechnung der Quanten- 

 verteilung in der Röntgenstrahlung zu. Legt er für die R. S. 



A = lo zu Grunde, oder r = 3 • lO , so kann er leicht zeigen, 

 daß bei einer stark beanspruchten Röntgenröhre etwa erst in 



der 10 fachen Schwingungszeit der Strahlung ein einziges Quant 

 die Antikathode verläßt. Dabei ist die Strahlung nach allen 

 Seiten gerichtet. Wären die Quanten punktförmig und ordneten 

 wir sie alle in einer Geraden an, so wäre ihr gegenseitiger Abstand 



doch 10 mal so groß als die Wellenlänge. Die Quanten sind 

 somit räumlich außerordentlich weit von einander getrennt. Die 

 Emission der R. S. kann daher keineswegs auch nur angenähert 

 gleichmäßig erfolgen, sondern in Schwankungen vergleichsweise 

 sehr langer Dauer. Das Neuartige der Auffassung besteht dem- 

 nach darin, daß nicht wie im Sinne der Äthertheorie schlechthin, 

 die R. S. aus der Aufeinanderfolge stark gedämpfter kugelförmiger 

 Wellenzüge bestehen, sondern daß im R. S. Raum sich verhältnis- 

 mäßig recht wenige durch weite Abstände getrennte Quanten 

 befinden, die nicht mehr auf Kugelflächen angeordnet sind. Relativ 

 wenige solcher Quanten können wir mit unseren Instrumenten 

 schon fassen wegen ihres sehr hohen Energieinhaltes. Bei der 

 sichtbaren Lichtstrahlung mit ihren außerordentlich viel kleineren 

 Quanten ist es ausgeschlossen, so geringe Mengen von Quanten 

 zu bemerken. Hier liegen stets unvergleichlich viel dichtere 

 Schwärme vor. Die Strahlung der Antikathode entspricht nach 

 Stark daher wohl der einer anderen Lichtquelle, während aber 

 hier gleichzeitig sehr eng nebeneinanderliegende Elektronen, und 



