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 d'autres hauteurs du mercure sous l'influence de la même 

 cloche, ce que je n'ai pas observé. 



Les vibrations longitudinales excitées dans une colonne 

 de mercure soutenue dans le tube par la pression atmo- 

 sphérique, doivent se propager comme dans une verge 

 métallique libre à ses deux bouts. Si nous désignons par 

 / et p la longueur et le poids de la colonne, par g la 

 gravité et par q un coefficient constant, le nombre n des 

 vibrations longitudinales que la colonne est susceptible 

 d'éprouver dans l'unité de temps, est exprimé par la for- 

 mule suivante (4) : 



2V p.l 



Le coefficient q représente la fraction -, dans laquelle 

 le dénominateur c est ici le coefficient de compressibilité 

 du mercure sous une pression P exercée sur la surface s 

 de la colonne liquide. D'après les expériences récentes de 

 M. Grassi (2) , c = 0,00000295 pour une pression d'une 

 atmosphère, ce qui donne à P la valeur 1\033 X s. Si 

 l'on désigne par d la densité du mercure, on a p = l.s.d. 

 Au moment de l'observation des vibrations longitudinales 

 au sommet de la colonne barométrique, sa hauteur était 

 de m ,7604, à 4°. Si l'on a égard aux diverses valeurs indi- 

 quées et à celles, g = 9 M ,81, d= 13,59, on déduit de la 

 formule précédente : 



n = 331. 

 Tel est le nombre des vibrations longitudinales qu'une 



(1) Mécanique de Poisson, § 496. 



(2) Cours de Physique de M. Jamin, t. J. 



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