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de l'observation, ces deux amplitudes étant soigneusément 
annotées dans toutes mes expériences. L’amplitude de cha- 
que côté du milieu de l’oscillation ne dépassait jamais 
10 degrés au commencement de l'observation, et elle était 
réduite en général à 7°,5 à la fin. 
J'ai choisi les petites amplitudes pour éviter les écarts 
auxquels donnent lieu la formule de réduction obtenue 
par la théorie, quand les amplitudes sont assez grandes. 
M. Erman, le savant le plus expérimenté, éprouva cet 
inconvénient avec le barreau dont il s’est servi dans son 
voyage en Espagne, et c’est lui qui, à Berlin, m’a engagé 
à faire ces essais sur mon barreau. Je l’ai fait osciller sous 
50 degrés d'amplitude de chaque côté, et puis sous 5 degrés 
seulement. J'ai réduit l’une et l’autre série, par la même 
formule, à des oscillations infiniment petites ; les résultats 
n'étaient pas égaux : la différence n’était cependant pas 
aussi grande que celle obtenue pour le barreau de cet 
illustre physicien. 
Réduction à des oscillations infiniment petites. — La for- 
mule de réduction dont je viens de parler est la suivante : 
| 1 = 11 pe 
m=ifi+ SE + %072 180 + ob 
T étant la durée d’oscillation observée, t la durée réduite 
et E l’amplitude correspondante, comptée en degré et frac- 
tion de degré, de chaque côté du méridien magnétique, 
z enfin exprime le rapport de la circonférence au diamètre. 
La durée réduite est exprimée ainsi par 
= 
Len T1 ei 
1 36180) 3072 Le 
