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parallèle à cet axe optique, l'incidence y du rayon lumi- 

 neux Yt, dirigé suivant l'axe optique, resterait constam- 

 ment la même par rapport à la lame BC; dans sa réfrac- 

 tion et à son émergence , le rayon lumineux serait dans 

 les conditions de tom, comme la figure le représente, 

 c'est-à-dire que le rayon émergent om conserverait une 

 direction parallèle à l'axe optique XY. Lorsque la lame 

 tournera autour de celui-ci , le plan dans lequel se mesu- 

 rera l'inclinaison y du rayon lumineux, tournera unifor- 

 mément avec la lame sans que cette inclinaison puisse 

 changer. 11 résulte évidemment de là qu'après sa réfrac- 

 tion, la partie om du rayon, tout en restant toujours pa- 

 rallèle à elle-même et à la même distance mn de l'axe opti- 

 que, décrira une surface cylindrique de rayon mn pendant 

 une révolution de la lame de verre. 



On concevra aisément que les choses se passent de la 

 même manière à l'égard du rayon lumineux Ytom quand 

 la lame tournera , non autour de l'axe XY lui-même , mais 

 autour de l'axe réel kv, qui est parallèle au premier et situé 

 tout à fait en dehors de sa direction. En effet, dans cette 

 autre condition relative, qui est celle où la disposition 

 doit être réalisée , l'inclinaison du rayon lumineux Yt par 

 rapport à la glace BC, conservera, pendant le mouvement 

 révolutif de la glace, une valeur constante y, à cause du 

 parallélisme entre ce rayon et l'axe de révolution kv. 

 Quant aux autres rayons qui convergeaient primitivement 

 en f, l'incidence de chacun sur la glace variera pendant sa 

 rotation; mais, dans une position quelconque de cette 

 glace, la direction du rayon réfracté, considérée pendant 

 son déplacement latéral continu, restera toujours paral- 

 lèle à^a direction primitive. Tous les rayons, d'abord con- 

 vergents en f, ne cesseront point, pendant ce déplacement 



