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Transformons cette formule afin de la rendre propre au 

 calcul préniable de l'inclinaison y de la lame de verre sur 

 son axe de rotation. Rappelons d'abord que, d'après les 

 indications de la pratique , on a f=% - , F étant la longueur 



de celle-ci , en m', point plus rapproché de A. Le déplacement latéral, qui 

 primitivement était mn par le seul effet de la lame inclinée, sera réduit à 

 la longueur m'n'. Cette ligne est le rayon du cercle réel que l'image m' 

 de l'étoile décrit entre la première lentille À de l'oculaire et la seconde len- 

 tille supposée placée en D. L'image réelle m' de l'étoile se produit évidem- 

 ment au point de croisement des rayons réfractés R' et R, le premier 

 passant au centre optique i de la lentille A sans éprouver de déviation à 

 travers ce milieu, et le second passant au foyer K de la même lentille, 

 puisqu'il reste parallèle à son axe optique XY, jusqu'en s, par le fait du 

 transport latéral. D'après les lois de l'optique, la position des foyers conju- 

 gués m et m' est donnée par la relation : 



1 1 1 



m'i mi f ' 



f étant la longueur focale de la lentille A. De la similitude des triangles 

 min et m'in' on déduit aussi m'n' '~mn m% .' De ces deux équations résulte : 



f — m'i 



m n = mn 



f 



La valeur de m'i diffère très-peu de n'i dont on connaît la valeur réelle, 

 car elle est égale à l'excès de la distance Di des deux lentilles sur la lon- 

 gueur focale Un' de la seconde , supposée placée en D. Or, d'après les règles 

 de la pratique, Di et Dn' étant respectivement f fet If, on a f— m'i= § /'; 

 par suite de ces diverses expressions , on obtient : 



2 2 



> m'n' = — mn = — . 0,40 . e . sin y. 



3 3 



Désignons, comme précédemment, par f l'angle sous lequel m'n' sera vu 

 avec grossissement à travers la deuxième lentille D de longueur focale f, 

 nous aurons tang f = ^-. Mais f ou Dw' ayant pour valeur -, selon les 

 règles de la pratique, on obtient finalement : 







tang f = 0,80 . - . sin y. 



