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geaient au foyer f, se réuniront en m, lorsqu'ils l'auront 

 traversée, en décrivant les trajectoires brisées Rsvm et 

 Ytom; les parties déplacées de ces rayons vm et om reste- 

 ront parallèles à leurs directions primitives respectives. Le 

 nouveau point de convergence m sera placé dans le plan 

 vertical de l'axe XY, à une certaine distance mn au-dessus 

 de ce dernier, si la lame est inclinée comme le montre la 

 figure 1. Il résulte des développements que j'ai donnés sur 

 l'application du phénomène du déplacement latéral à un 

 nouveau scintillomètre(l), que, si l'on exprime par e l'épais- 

 seur de la lame BC, par y son inclinaison relativement à 

 l'axe XY , on a : 



mn = 0,40 . e . sin y. 



Le lecteur comprend déjà que nous obtenons ainsi deux 

 images de l'étoile, l'une déterminée en m par la conver- 

 gence des rayons de droite, qui sont déplacés parallèle- 

 ment par la lame , et l'autre image en f, qui reste formée 

 par la moitié de gauche du faisceau lumineux, celle qui 

 n'a point traversé la glace. Mais il faut remarquer que, 

 par le fait même du déplacement latéral, l'image m se 

 trouve un peu plus éloignée de l'objectif que le foyer f; 

 il serait aisé de démontrer que l'écart fh a pour valeur 

 0,40.e.cos y. Les deux images m et f n'étant pas ainsi 

 formées à la même distance de la lentille qui est proche 

 de l'œil quand l'oculaire est en place, il deviendrait im- 

 possible de voir ces deux images avec une égale netteté 

 dans Une même position de l'oculaire. Il est cependant 

 aisé d'amener l'image f sur le prolongement de mn au- 



(1 ) Bulletins de l'Académie royale de Belgique , t. XVII , 2 rae série , p. 260. 



