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dans lesquelles, comme l'on fgait, g marque la hauteur, de 

 laquelle un corps tombe dans la premiere feconde de fa 

 chute, & ou lelement du tems d t eft fuppofe conftant. 



$. 5. Confiderons maintenant le mouvement du 

 Prisme meme qui, tandis que le corps gliffe fur la face 



AC, s'affaiffe, avec le corps, dans la direQion verticale 



AD. Ici nous voyons d'abord qu'outre le poids Q. il y a 

 encore trois autres forces qui agiffent dans cette dire&ion 

 fur le Prisme, favoir i°.) une force n fin. a, qui eft engen- 

 dree par la preffion du corps contre le Prisme, felon la di- 

 reftion Y Q. perpendiculaire a OU; -°.) une force X II cof. a, 

 partie da frottement que le Prisme fouffre du corps, & qui 

 s'oppofe a lelevation du Prisme que les refforts comprimes 

 tendent a ellV&uer; 3°.)enfin, la force des refforts etant en 

 raifon inverfe de leur longueur , & cette longueur etant 

 TDnUEzifl-^ lorsque le corps eft parvenu jusqu'en 

 Y, on aura, pour cette pofition , la force des refforts rz 4ik 

 force qui refifte a Ia defcente du Prisme. De la nous tirons 

 pour le mouvement du Prisine meme 1'equation fuivante: 



III. 8L3#* = Q_ — il-1-nfin.fl + XD cof. a. 



Ces trois equations renferment la folution complette du 

 Probleme propofe. Voyons quels font les moyens que TAna- 

 lyfe nous prefente pour la refolution de ces trois equations. 



J. 6. La voye qui paroit devoir nous conduire le 

 plus facilement a notre but, c'eft de faire disparoitre la 

 preffion II dans la troifieme equation. Pour cet effet nous 

 deduirons fa valeur de la premiere &feconde, en les combi- 

 nant de cette maniere : I. lin. a — II. cof. ct,ce qui nous donne 



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