— 7® — 



zz: 9.0", cirea quem autem casum jam initio observavimus, 

 eum, remota frictione, nullum motum gyraterium gignere p< sse, 

 ideoque nihil habere difficultatis. Pro hoc enim statu initiali 



aequatio x ~ g t t cos. x , ex qua fit t zz: y 7~ cos ~~^> totam pro- 

 blematis solutionem complectltur. 



§. 1 3. Evolvamus casum determinatum , inquirendo in 

 motum baculi cylindrici , cujus diameter unius pollicis , longi 

 tudo vevo octo pedum , super plano iiitlinato c.um verticali an- 

 gulum 60 graduum constituente existente positione initiali 

 80 graduum. Baculum supponamus homogeneum , ut centrum 

 gravitatis in ejus medium cadat. et pro unitate lineari sumamus 

 pedem quorum 16 ccnstituunt altitudinem, ex qua gravia primo 

 minuto secundo libere delabuntur. His mensuris ita stabilitis 

 erit g zz it) pedum, a zz: 4 pedum, radius cylindri & zz i pollicis, 

 hincque kk — 4 aa -h i bb zz 5 , 555/67- Forro erit « zz 6o° 

 et ~z 8u° hincque h zz o , 134^212 . d 4 1 5 unde si angulo \J/ 

 successive tribuamus incrementa trium graduum , erit d -^, ~~z 

 o,2C94395 ped. consequenter /izzo, 0281525, ideoque 



~\ « , 0,02? 13J 1 ; cos. ^V(s,~~"^6i — 16 cos.ty') 



r — cTTq) " 



izzo, 69459 -t- 8U; 



y ~~~2 4. sin. (p; 



z zz: x — 4 cos. (f); 



M 5j$J37 6 7.-M* "*-$•* " (s,333-7 t 7 "+- ^ C01 - ^P 2 )** 



Sequens tabula phaenomena motus baculi satis accu- 

 rate exhibebit. 



