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da frottement, qu'il s'y oppose parrillement, av n c une force ff*M 

 cos. y, desorte que toute lu resista-nce est q IVJ (sin. y -\- ^ co c . y), 

 * etant, comme dans 1'article precedent, la pesanteur specifique 

 de la maronnerie, et p : 1 le rapport du frottement a la pres- 

 sion. Quant au poids $ M, comme igi c'est seulement la sur- 

 face elu Quadrilatere A B d Q qui peut ceder a 1'action des ter- 

 res , il y aura 



M = ABCD-ADCa 

 c'est - a - dire 



M — l a (2 x 4- n a) — l(x -\-n af sin. y cos. y 

 ce qui peut etre represente de cette maniere: 

 M zzz 3 a cos. y" (2 x -\- n a) — \xx sin. 2 y. 



Ainsi la condition de 1'equilibre fournit^ cette equation a r£- 

 soudre : 



I . $ aa~ (sin. y -f- // cos. y) (a (2 x -f- n a) cos. y* — \x % sin. 2 y). 



§. 90. Le moment de la f^rce, avec laquelle le revete- 

 ment resiste au renversement autour du point d'appuy d, 

 dans la supposition de la cohesion nu!le , sera fMxiid, ou Fi &- ** 

 vd est la perp ■ ndiculaire tiree du point d sur la verticale Oo, 

 direction de la pesanteur passant par le centre de gravite O du 

 profil ABdC. 



§. 2i. Pour determiner vd, de ii et a , centres de 

 gravite des triangles A C B et C B d menons n e et wf pa- 

 ralleles a Oo, et nous aurons e/- J Ci — 5 (x + na) 

 cos. y. Or 



i20:«0~eo:/o — ACBd:AACB 

 donc 



fo : e o -4-/0 = AACB:ACBi+AACB 

 aa bien 



fo :c/=AACB : ABdC 



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Tab. II. 



