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formato la convinzione, che il prevalere delle orientazioni degli atomi cui corrisponde 

 la facilitata ionizzazione, si debba semplicemente air azione orientatrice del campo magne- 

 tico. In altri termini ritengo, che il campo magnetico, agendo nulle traiettorie degli 

 elettroni atomici come su correnti chiuse, tende a fare assumere agli atomi una certa 

 orientazione, la quale, tenendo conto del senso in cui le forze agiscono, si riconosce 

 essere precisamente quella, che rende minore V energia da -spendere pei' ionizzarli. 



L'agitazione molecolare del gas introduce naturalmente una complicazione, che rende 

 necessari alcuni schiarimenti. 



A tal fine giova considerare dapprima un atomo ideale, che potrebbe essere quello 

 dell'idrogeno, contenente un solo elettrone sattellite, costituito (dato che si adotti il 

 modello atomico di Rutherford) da un nucleo positivo intorno al quale giri circo- 

 larmente l'elettrone. Sotto l'azione del campo l'atomo tenderà ad orientarsi in modo, 

 che il piano dell'orbita divenga perpendicolare alla direzione del campo, e che l'elet- 

 trone giri in senso contrario della corrente, alla quale può immaginarsi dovuto il campo 

 stesso. Se ora si esamina qual direzione abbia la forza elettromagnetica agente sul- 

 l'elettrone, agevolmente si riconosce, che tal forza è centrifuga, quindi precisamente 

 tale da rendere l'energia, occorrente a strappare l'elettrone, minore di quello che sarebbe 

 in mancanza di campo magnetico. In altre parole, il campo favorisce la ionizzazione. 



Questa conclusione resta valida anche per un gas reale, i cui atomi contengano più 

 elettroni saltelliti. L'azione orientatrice del campo sarà l'effetto risultante di quelle 

 relative ad ogni singolo elettrone, e tale azione risultante potrà essere eventualmente 

 nulla per certi atomi o almeno per certe momentanee loro orientazioni. Inoltre essa 

 varierà ad ogni istante in causa dei moti di cui gli atomi, e le molecole da essi for- 

 mate, sono animati; cosicché l'orientazione, che il campo tende a produrre, non verrà 

 forse mai completamente raggiunta da nessuna orbita elettronica, o lo sarà solo momen- 

 taneamente. Ma ciò non toglie che il campo renda il gas più ionizzabile, donde gli 

 effetti messi in rilievo dalle mie esperienze di scarica. 



Queste esperienze mi hanno dunque suggerito l'ipotesi della magnetoionizzazione, e 

 si può dire che indirettamente la confermano; ma ini è sembrato desiderabile cercare 

 una verificazione più semplice e più diretta. Per raggiungere tale intento ho pensato 

 di istituire esperienze analoghe a quelle classiche, con cui si studia la ionizzazione 

 prodotta dai raggi X, facendo però intervenire l'azione di un campo magnetico, ed a 

 scopo di raggiungere la massima chiarezza di esposizione premetto qualche richiamo. 



Se si misura 1' intensità della corrente esistente fra due lastre metalliche parallele 

 portate ad una certa differenza di potenziale, allorché il gas che le circonda è traver- 

 sato da raggi X, e poi si porta questa differenza di potenziale come ascissa e la detta 

 intensità come ordinata, si ottiene una curva avente forma simile a quella che mostra 

 la curva della fig. 3, nella quale si scorgono le tre fasi principali del fenomeno. Nella 

 prima fase (che nella figura è solo accennata), andando dai potenziali piccoli verso i grandi, 

 il gas obbedisce approssimativamente alla legge di Ohm, e la curva è sensibilmente 

 una retta passante per l'origine delle coordinate; nella seconda (corrente di saturazione) 



