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si ha un trailo quasi rettilineo ed orizzontale; nell'ultima fase poi la curva presenta 

 una ripida salita, che rivela l'insorgere della ionizzazione dovuta all'urto dei ioni già 

 esistenti, cui il campo elettrico conferisce la necessaria energia cinetica. Se davvero il 

 campo magnetico rende minore l'energia minima, che un ione deve possedere onde 

 essere atto a ionizzare col suo urto un atomo, la curva ottenuta in tal caso dovrà 

 essere situata al disopra di quella trovata senza campo. 



Ma prima ancora d' istituire simile esperienza mi sono reso conto della grave diffi- 

 coltà cui si va incontro pel fatto delle deviazioni, che il campo imprime alle particelle 

 elettrizzate, cioè ioni ed elettroni. Per chiarire questo punto giova prendere in consi- 

 derazione i due casi principali, e cioè quello in cui il campo magnetico è diretto paral- 

 lelamente al campo elettrico, e quello in cui è a questo perpendicolare. 



Nel primo caso, che si realizza quando si fa agire un campo magnetico perpendi- 

 colare ai due elettrodi, le deviazioni delle particelle devono produrre un aumento della 

 corrente, che si prevede di poca entità se il gas non è molto rarefatto. Infatti, mentre 

 in assenza di campo magnetico ogni particella percorre una certa traiettoria comunque 

 inclinata, al suo inizio, rispetto alla forza elettrica, il campo la modifica nel senso di 

 accostarla alla direzione della forza magnetica. Se dunque si constata, che il campo 

 magnetico aumenta l'intensità della corrente, si potrà ciò attribuire alle deviazioni delle 

 particelle, e l'esistenza della magnetoionizzazione resta dubbiosa (veggasi il paragrafo 1 

 della Nota in fondo). 



È però da notarsi, che l'effetto delle deviazioni deve essere tanto meno pronunciato, 

 quanto maggiore è la pressione del gas (veggasi il § 2 della Nota) ; di modo che il 

 marcato aumento di corrente, che l'esperienza dimostra, deve logicamente attribuirsi 

 alla magnetoionizzazione. Ma in ogni modo questa non viene messa in piena evidenza. 



Esaminiamo ora l'altro caso principale, in cui il campo magnetico è parallelo ai 

 due elettrodi, e cominciamo col supporre il gas molto rarefatto. Analogamente a quanto 

 accade nelle classiche esperienze di J. J. Thomson relative alle misure di e : m pei 

 ioni generati dall'azione dei raggi ultravioletti sui metalli, le particelle non si avvi- 

 cinano indefinitamente all'elettrodo che le attira, ed anzi le raggiungono in numero 

 tanto più piccolo quanto più intenso è il campo (veggasi § 3 della Nota in fondo). La 

 diminuzione d'intensità di corrente, che effettivamente si constata, potrà mascherare la 

 ricercata magnetoionizzazione. E tale conclusione rimane invariata, anche se si suppone 

 il gas a non piccola pressione (v. il § 4 della Nota). 



In seguito a tali considerazioni ebbi per un momento la tentazione di rinunciare 

 ad una ricerca, che appariva così poco promettente ; ma mi sovvenni a tempo, di un 

 notevole risultato ottenuto nel corso delle mie ricerche sul potenziale di scarica in campo 

 magnetico, e cioè quello di una diminuzione del p. d. s. che si constata con piccoli 

 valori di questo, se è diretto perpendicolarmente al campo elettrico, quantunque le devia- 

 zioni imposte ai ioni tendano a produrre il risultato opposto. Ciò mi fece prevedere, 

 che probabilmente facendo agire un debole campo magnetico di direzione perpendico- 

 lare a quella del campo elettrico, la magnetoionizzazione avrebbe potuto superare l'op- 

 posto effetto delle deviazioni magnetiche. 



