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derevole allorquando la ionizzazione per urto diviene di più in più abbondante, come 

 appunto si poteva prevedere. 



La serie di determinazioni riportate nella tabella è stata scelta fra quelle, che 

 offrono P effetto nel modo più spiccato ; ma il risultato fu sempre sostanzialmente il 

 medesimo. Per esempio, anche le determinazioni fatte con aria assai più rarefatta con- 

 ducono alla stessa conclusione, benché le variazioni d' intensità di corrente prodotte 

 dal debole campo siano meno pronunciate. È cosa naturale questa, perchè 1' effetto 

 delle deviazioni magnetiche, che tende a nascondere quello della magnetoionizzazione, 

 deve manifestarsi più liberamente, quando il medio cammino libero dei ioni è maggiore. 



Se air elettrodo FG della fig. I si dà carica negativa anziché positiva, 1' effetto 

 della magnetoionizzazione diviene di più difficile dimostrazione ; ciò che del resto age- 

 volmente si comprende, riflettendo alla maggior massa posseduta dai ioni in confronto 

 di quella degli elettroni. Si vegga in proposito quanto è detto nelle ultime linee della 

 Nota in fondo. 



Poche parole basteranno in rapporto al caso in cui il campo magnetico è parallelo 

 a quello magnetico, il qual caso è, come si è detto, il meno importante. Esso si potè 

 facilmente realizzare girando 1' apparecchio della fig. I di 90° intorno al giunto C. 

 L' effetto del campo consiste in un aumento di intensità della corrente ; ma non si ha 

 mezzo di decidere qual parte di tale effetto debba attribuirsi alla magnetoionizzazione. 



Volendo eseguire una serie di misure come quelle della tabella precedentemente 

 trascritta, è utile scegliere quel valore del campo magnetico pel quale risulta meglio 

 evidente 1' aumento della corrente, e che muta assai quando si cambia la grandezza 

 degli elettrodi, la loro distanza, la pressione dell'aria ecc. Conviene dunque cominciare 

 coli' eseguire una serie di misure, come quella che qui riferisco a titolo di esempio. 



L'elettrodo FG della tìg. I fu mantenuto stabilmente al potenziale di 240 volta, 



e si misurò la deviazione elettrometrica sotto 1' azione di campi magnetici di intensità 



successivamente crescenti, intercalando misure senza campo magnetico. Siano d Q ed i (1 



la deviazione e la corrispondente intensità di corrente in assenza di campo, e siano d 



ed l deviazione ed intensità quando v* è il campo in azione. Per valutare 1' effetto del 



d — d n i — i n 

 campo ho calcolato il rapporto - - = -, ed ecco i risultati. 



Campo magnetico 

 in u'auss 







1 



215 



1,042 



302 



1, 048 



430 



1, 051 



650 



1, 030 



837 



0, 983 



1241 



0, 907 



