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Si vede così che colle attuali condizioni sperimentali è con una intensità di campo' 

 prossima a 430 gauss che la niagnetoionizzazione ha il maggior sopravvento sul- 

 T effetto delle deviazioni magnetiche. 



Farò osservare per ultimo, che chi desiderasse istituire una semplice esperienza 

 dimostrativa della niagnetoionizzazione, potrebbe limitarsi a fere tre letture. Ecco un 

 esempio tratto dal giornale di esperienze. Pressione dell' ària 0,5 mm., Potenziale 400 

 volta, Campo 430 gauss. Trovai : intensità della corrente con campo in una certa' 

 direzione 5,97. IO" - '; senza campo: 5,51 . 10 — 1 ; campo in opposta direzione: 

 0,17 . 10~ 4 . 



Il confronto fra l'intensità media col campo: 6,07. IO -4 e quella senza campo : 

 5,51 . 10 4 fa vedere che questo produce aumento di corrente (dovuto alla niagneto- 

 ionizzazione), benché le deviazioni subite dai ioni e dagli elettroni tendano al risultato 

 opposto. 



Volendo prevedere se ed in qual scuso i cambiamenti subiti dalle traiettorie dei 

 ioni e degli elettroni per opera di un campo magnetico influiscano sulla intensità della 

 corrente fra due elettodi in un gas ionizzato, tornano utili le formole da me date in 

 una precedente pubblicazione (Sul moto dei ioni ed elettroni in un campo elettrico e 

 magnetico ecc. Meni, della R. Accad. di Bologna, 18 aprile 1915; N. Cimento, 



gemi. 1916; Annales de Physique, t. IV pag. 229, 1915), le quali hanno l'unico 

 pregio della massima generalità, cosichè da esse si deduce la trattazione dei vari casi 

 particolari sparsi nelle pubblicazioni di diversi autori. 



Le formole, controsegnate in quella Memoria con (1), (2), e (3), riguardano appunto 

 il moto di una particella elettrizzata (ione od elettrone) interamente libera ; e quanto 

 da esse si ricava sarà applicabile al caso di un gas molto rarefatto. Ma nello stesso 

 mio lavoro ho stabilito anche nuove formole segnate da (4) a (9), dalle quali si 

 traggono risultati riguardanti 1' effetto prodotto quando il gas è pochissimo o non è 

 rarefatto. Si acquistano così utili cognizioni per due casi limiti, fra i quali è compreso 

 il caso reale. 



Nel fare uso di quelle formole supporrò gli assi collocati nel modo seguente. 

 L' asse delle x sia nella direzione dell' asse dell' apparecchio flg. I ; quello delle y 

 sia nella direzione del campo magnetico (quindi perpendicolare al piano di figura) ; 

 quello delle s sarà quindi diretto perpendicolarmente alle due lastre metalliche DE , FG. 

 Il campo elettrico ed il campo magnetico sono perciò fra loro ortogonali ; diverranno 

 paralleli se si farà girare 1' apparecchio intorno al giunto C. Cominciamo da questo 

 secondo caso. 



1 ) Effetto prodotto dal campo magnetico nel caso di campi paralleli in gas molto 

 rarefatto. Se il campo magnetico uniforme è parallelo al campo elettrico supposto 

 uniforme esso pure, valgono le equazioni : 



