66 — 



2). Campi paralleli in un gas a non piccola pressione. Occorre adesso investigare 

 se e come la precedente conclusione rimanga modificata qualora la particella in moto 

 sia esposta a frequenti collisioni durante il suo tragitto. 



Per raggiungere questo scopo si utilizzano la formula (5) della citata Memoria, ed 

 il metodo generale cui si riferisce la forinola medesima, il quale insegna a calcolare 

 i valori medii delle componenti, secondo i tre assi, della velocità delle particelle in 

 moto, in funzione di E, H, e, ni, e del tempo T, che in inedia trascorre fra due 

 successive collisioni. 



Chiamando u, v, w le componenti della velocità per una determinata particella, si 

 ricava dalle precedenti equazioni : 



Ee 

 u = io sen pi -+- u Q cos pi , v = v Q -\ t , -io — — u Q sen pi -+- w cos pt . 



Applicando ad esse il metodo suddetto, e indicando con (u), (v), (io), i valori medii 

 delle velocità di tutte le particelle si trova : 



(») ■==<>, (v)=Y^T, (io) = 0. 



Se no deduce, che il campo magnetico diretto parallelamente alla forza elettrica 

 non influisce sulla corrente trasmessa dal gas ionizzato, e cioè I' aumento di intensità 

 trovato nel caso del gas molto rarefatto tende a scomparire coli' addensarsi del gas, 

 in conseguenza delle collisioni di più in più frequenti che le particelle devono subire. 



3). Campi ortogonali in gas assai rarefatto. Questo è il caso dell'apparecchio 

 fig. I, poiché il campo elettrico viene supposto diretto secondo 1' asse delle z, mentre 

 il campo magnetico è sempre diretto secondo 1' asse delle y. 



Le espressioni per x, y, z, possono ricavarsi dalle (3) della citata Memoria ; ma 

 si possono altresì stabilire integrando le equazioni differenziali valide in questo caso, 

 che sono : 



ò~cc dz iV 2 // ì) 2 z "ÒX 



m~-^=He — , m— T -=0, rn—- <> =zEe — He — - . 



Il risultato, come è facile verificare, è il seguente : 



x = x 







E U) nt 1 [E \ 



-t -f- -£ ( 1 — cos pt) — - { - — u j sen pt, y = Uq -+- v Q t , 



1 (E \ , w n 



z = % -+- - ( — — u. ( 1 — cos pt) H 9 senp/ . 



V \H ! p 



Lo spostamento ; — z Q ammette un massimo quando t è tale, che si abbia 



'E 



(ff — u o) sen P t =— w o 



cos pt 



