II. Abtheilung. Naturwissenschaftliche Section. 



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Während schon die Grove'sche Gaskette sehr weitgehend unabhängig 

 ist von der Natur des Elektrolyten, indem ja stets derselbe Process der 

 Wasserbildung sich abspielt und die Concentration des Elektrolyten, der 

 wässrigen Lösung, nur insofern in Frage kommt, als dieselbe die Wasser- 

 dampfspannung erniedrigt, so haben wir hier bei den ein-gasigen Gas- 

 elementen oder, wie ich dieselben lieber nennen möchte, den Gasconcentra- 

 tionsketten eine völlige Unabhängigkeit von der Natur des Elektrolyten, 

 denn es findet hier in Summa gar kein chemischer Vorgang mehr statt. 

 Die einzige Veränderung, welche bei der Stromlieferung eintritt, ist hier 

 die folgende. Es verschwindet eine der abgegebenen Elektricitätsmenge 

 entsprechende Quantität des Gases unter dem höheren Druck p t und die- 

 selbe Menge erscheint auf der anderen Seite unter dem geringeren Druck 

 p 2 wieder. Der Elektrolyt ändert dabei seine Zusammensetzung durchaus 

 nicht und auch seine Wasserdampfspannung kommt wegen des Fortfalls 

 der Wasserbildung nicht mehr in Frage. 



Versuchen wir nun eine solche Gasconcentrationskette zu realisiren 

 so bieten sich dazu zwei Wege dar, je nach der Art, durch die wir die 

 Druckdifferenz des elektromotorisch wirksamen Gases compensiren. Ein- 

 mal kann dies durch Zusatz eines indifferenten Gases geschehen, so dass 

 der Gesammtdruck des Gases an den beiden 

 Elektroden derselbe und nur der Partialdruck 

 des elektromotorisch wirksamen Gases verschieden 

 ist. Dann erhalten wir Elemente der in Fig. I 

 dargestellten Form, Gasconcentrationsketten erster 

 Art oder solche ohne Niveauunterschied, im 

 Gegensatz zu den Gasconcentrationsketten zweiter 

 Art, bei welchen wir dem Druckunterschied des 

 wirksamen Gases durch eine Flüssigkeitssäule das 

 Gleichgewicht halten, die also Gasconcentrations- 

 ketten mit Niveauunterschied zu nennen sind 



(Fig. II.) 



Zur Berechnung der elektromotorischen Kraft 

 eines solchen Elementes haben wir folgende Ueber- 

 legung anzustellen. 



Nach dem ersten Hauptsatze der mechanischen Wärmetheorie ist die 

 bei einem isotherm und reversibel sich abspielenden Kreisprocess ins- 

 gesamt geleistete äussere Arbeit gleich Null; d. h., wenn ich von einem 

 beliebigen Anfangszustande zu einem beliebigen Endzustande auf zwei ver- 



a > h 



Fig. I. 



