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la quantité de chaleur p [C —c], € désignant la chaleur spécifique sous la pres- 
sion constante 77, on produira le travail +77 sans que l'air cesse d’être à la tem- 
pérature de 4°. 
De là on peut conclure d’abord que la chaleur p [C—c] a été employée fout 
entière à produire le travail «77; car, d’après le principe énoncé plus haut, l'air 
dilaté , conservant la même température , ne contient pas plus de chaleur; il n’a 
donc rien pris sur p [C—c]. 
On peut conclure en outre que le travail 4/7 est uniquement dù à la chaleur 
p[C—c]. En effet, si l'air avait cédé de sa chaleur propre pour faire une 
partie du travail, il contiendrait moins de chaleur qu'auparavant ; or, d’après le 
principe cité, il en contient autant. 
Donc, en résumé, la chaleur p [ C — c ] est employée fout entière et sans au- 
cune autre à produire le travail &/7 ; par suite le travail dû à l'unité de chaleur 
ou l’équivalent mécanique de la chaleur a pour mesure 
aH 
p[C—e] 
— 424 kilogrammetres 
en mettant les nombres 
2=0,00567, H—103554K, D 1, 295. 
279 |? 
CE es —0,1686. 
9299 
Observons que p [C —c] est la différence des deux chaleurs spécifiques à vo- 
lume égal ; or, d'après Dulong, cette différence est la même pour tous les gaz 
simples ou composés. Cela s'accorde très-bien avec l’idée d’invariabilité qu’on 
attache nécessairement à l'équivalent mécanique de la chaleur. Cependant comme 
M. Regnault a démontré que « n’était pas rigoureusement le même pour tous les 
gaz , il s'ensuit que p [C'—c] doit varier proportionnellement d’une petite 
quantité. 
Dans tout ceci l’on suppose les chaleurs spécifiques mesurées assez loin du 
point de liquéfaction pour que la constitution moléculaire ne change plus, de 
sorte que les effets de la chaleur se bornent à des variations de température 
et à du travail extérieur. 
= 
