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il en résulte pour la force précédente un élément de travail mécanique égal à 
(E—x) dx 
Mm e () à 
Pour l’action totale de =» sur M, le travail élémentaire sera 
Mt DR MENT 
L'intégrale indéfinie de cette expression, en se rappelant que 
= (Em) (ny + (Er) 
sera 
const — Min o (1). 
Posons 
P = — Sm ()) 
le signe S s'étendant à tous les points qui peuvent agir sur le point M. Suppo- 
sons que le point A ait d'abord pour coordonnées x Y 3, qu'ensuite il soit 
amené par un déplacement à avoir pour coordonnées x y z, la quantité de tra- 
vail mécanique due aux forces moléculaires dans ce déplacement sera repré- 
sentée par 
const + MP. 
Les dérivées de — WP par rapport à x y z seront 
E—x ap 
M Sm o! (à) ie -M dE 
M Sn 40) = 
M Sn g 0) Em 
ou les sommes des composantes des forces moléculaires respectivement parallèles 
aux æ y 3. Il ne faut pas oublier que la fonction + peut avoir des formes diffé- 
rentes dans les différents termes de S. 
Les composantes des forces extérieures en M, rapportées à l'unité de masse 
étant X Y 7, on aura pour les conditions d'équilibre du point HZ 
MX — M CAE MY—M APRES MZ —M LA 
dx dy dz 
ou bien 
dp _ P HP. 
nt a fs eZ 
d’où suit 
dP=—X dx+ Y dy+Z ds 
dP étant la différentielle complète de P prise par rapport à x y z comme va- 
riables indépendantes. Rappelons-nous que l'on a dans les mêmes conditions 
dp = (X dx+Y dy+Z d:) 
donc 
dp=2 dP. 
