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(fou dy (nou du)# (y 5 2)1 =0 
(2,+/ou du)x —(l,+fru du)z —[s(c'x 7. 229] =0 QUE: 
(rm, fou du)r (fau du)ÿ {52 —2 7) = 0 
qui n’en constituent en effet que deux, et dans lesquelles il faut se rappeler que 
e 
— Vo A Ca PET 7 
Dans ces équations, qui sont exactement celles de Lagrange à l'endroit 
cité plus haut, il faut supposer la variable e dépendante d'une manière donnée 
de la courbure du fil, c'est-à-dire 
CN ( (2472422) à 
Lx" ay")? Æ (aa 2/)2 + (7727) QE 
f étant une fonction de forme donnée, supposition analogue à celle de 
À ve TD 
EE fr (OT), 
adoptée précédemment. L'intégration ai ent 4) conduira ensuite à deux 
équations finies en x, y, 4, par lesquelles sera représentée la courbe du fl en 
équilibre. 
Les trois équations 
ere / 724 / 2sx! 
1= — 1 — fau du —} 2 
— 7 © 
LE ’ 2sy° 
m= — m,— [Qu du — 3 22 
9sz’ a — 
É. / 1 eo! / 2 
n= —n, —$f ou'du — ?5sz gli = — nh— nh LÉ 
fournissant les expressions des actions mutuelles Z, #, » des verges du système 
entre elles, on voit que la supposition de À = 0 y introduit des termes infinis, 
et que par conséquent, dans le cas d’un fi élastique, ces équations-là ne con- 
duisent pas à des formules déterminées des actions dont il s’agit. Cela n'em- 
pêche cependant pas que ces équations, que ne fournissent pas les solutions or- 
dinaires du problème de la courbe élastique, ne contribuent beaucoup à en 
