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serait pas possible de satisfaire d'une manière plus simple aux conditions du 
problème dont elle offre une si ingénmieuse solution. 
Les considérations suivantes me semblent à cet égard dignes de toute l'at- 
tention des mécaniciens. 
BC (Planche 2, fig. 9) étant le bras du balancier, € son axe de rotation, 
BA la direction de la tige du piston, et B son point d'attache, examinons ce 
qui se passe dans une position quelconque €B” du balancier au dessous de 
l'horizontale. Il est aisé de voir qu'il faut, pour que le point d'attache soit: 
constamment situé sur la verticale BA, qu'il puisse s'écarter par l'effet de la 
rotation, de sa position initiale, tout en restant fixé sur l'extrémité du balancier. 
De plus il est indispensable, pour que la tige du piston ne soit pas exposée à 
se fausser, que dans chacune des positions successives que prendra son point de 
suspension, la pression exercée sur le balancier agisse rigoureusement dans la 
direction verticale, condition qui exige que dans tous les instants de son mou- 
vement, ce point de suspension repose librement sur l'horizontale qui passe par 
la position particuhière qu'il occupe. 
Il suit de là que dans la rotation du balancer, le point de suspension 
doit être assujetti à décrire une courbe Br, jouissant de la propriété suivante 
si par un point quelconque #, on mène le rayon vecteur #C, que du point € 
comme centre, on décrive l'arc z7/, jusqu'à sa rencontre avec la verticale BA, 
et qu'on trace l'horizontale fp, la tangente menée à la courbe par le point 
doit faire avec le rayon vecteur, un angle CmÂ égal à Cp. 
De cette propriété caractéristique, nous déduirons facilement l'équation po- 
laire de cette courbe. Appelons & l'angle variable formé par le rayon vecteur 
Cm avec l'horizontale BC : 
O l'angle correspondant BC/; 
»,. £ # 
Prenons pour unité la longueur du bras du balancier BC, et nommons r 
le rayon vecteur. 
En attribuant à l'angle & un accroissement de, le rayon vecteur deviendra 
