Différence en- 
tre la vapeur 
saturante, et 
la vapeur iso- 
246 BAZAINE, 
Force élastique] Température | Volume, celui M Force élastique| Température | Volume, celui 
de la vapeur | du thermo- | de l’eau étant | de la vapeur | du thermo- | de l’eau étant 
en atmo- mètre centi- pris pour en atmo- mètre centi- pris pour 
sphères. grade, unité. sphères. grade, unité. 
ant 0,, | 198720 2,5 128, , 136 
ah 15, » 711639 us 1x 4 621 
Leg 24,2 | 40640 HU 440 . 540 
AS LA SE PES Pt LATEX 478 
Et, 44, 2 14454 À S, 3 164; 390 
sp 00 11068 | 6, 157, 351 
Des ee 63, 8 6142 | LT Ter, 288 
Le 80, 9 3229 8: 166; 255 
D» 91,87 2218 Se CET 229 
ga 100, » 1700 || 10,, 150: 209 
1, 18 105, » 1462 20, ;, 195, ,, 111 
4, 5 112. 1172 }|  S0,,, 207, ;, 78 
1, 75 117,» 1017 & 40, ,, 214,5 60 
2, 122, 2) 200 
Cette table est éminemment propre à donner une juste mesure de l'énorme 
différence que les considérations qu'on vient de lire, établissent entre la vapeur 
saturante, et la vapeur isolée. Si l’on cherche en effet quelle serait la tension 
acquise par cette dernière en la prenant, par exemple, à 122°, et en l'élevant 
par l'action de la chaleur à 195, on remarquera d'abord que cette vapeur, 
agissant à l'instar des fluides aëriformes, ne peut augmenter sa force élastique 
par suite d'une élévation de température, qu'autant qu'elle n'est soumise à aucune 
dilatation, car si elle pouvait s'étendre librement sous l’action du calorique, elle 
resterait toujours douée de la même tension et croïtrait seulement de volume 
suivant la loi de Gay-Lussac. Elle ne peut donc obtenir une tension plus 
grande, qu'en conservant le même volume, On fera conséquemment dans 
l'équation (3) de la page 53, 
/ 
PPT 1087. (pie \atnes,, 
ni 
pression corréspondante à cette température primitive, et # — 195. La sub- 
sütution de ces valeurs donnera: 
