Cas où la 
vapeur agit 
par sa force 
expansive, 
254 B AZ aVIN E, 
dans l'hypothèse de l'égalité de dépense du combustible, nous reconnaïtrons que 
la différence II — aP est essentiellement positive pour toutes les valeurs de a 
supérieures à l'unité, et que par conséquent la première de ces puissances l'em- 
porte constamment Sur la seconde d'une quantité égale à Z1 — aP, ou 
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Tin 
d'atmosphères est plus considérable. 
Des calculs analogues à ceux que nous avons déjà faits, prouveront d'ail- 
(mn) (a— 1), qui devient d'autant plus grande que le nombre a 
leurs que dans aucun cas, le rapport entre les puissances ZT et a P ne pourra 
Q . , \ ULEL] . 
dépasser une certaine limite, que nous trouverons égale à ————, et qu 
MI —mMm—Nn 
conséquemment est la même que dans l'hypothèse d'une machine à haute pres- 
sion sans condenseur. 
Tout ce que nous avons dit relativement à l'accélération de la vitesse de la 
machine, et aux valeurs décroissantes de 2, s'applique donc également à la ar- 
constance actuelle. 
La présence du condenseur dans les machines à haute pression doit évi- 
demment ajouter à l'énergie de leur puissance mécanique, et en eflet, en com- 
parant les valeurs de P” et de ZT, on trouve que la seconde cest constamment 
supérieure à la première d'une quantité 
m — 1 
HP Coù pla : 
1 
qui, comme on devait sy attendre, est précisément écale à la différence qui 
existe entre les effets dynamiques dus à la pression de l'atmosphère, et à la 
tension de la vapeur après sa condensation. 
Je passerai maintenant au second mode d'action de la vapeur dans les ma- 
chines à haute pression munies d'un condenseur, et je m'efforcerai d'en calculer 
les effets d’une manière plus rigoureuse qu'on ne l'a fait jusqu'à présent. 
Le problème à résoudre peut être énoncé de la manière suivante: la vapeur 
d'une chaudière entretenue à une température constante T', est reçue dans un 
cylindre, sur une partie 2 de la hauteur parcourue par le piston. En agissant 
