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Un nouvel abaissement d'un degré donnera pour la valeur de la force 
— 103 
élastique (1,032) # 
, et pour celle de l'espace 2” qui lui correspond: 
A —3 
ANS 2 9 3 
REC O ED =) h, 
et ainsi de suite. 
La loi suivie par ces espaces successifs est assez évidente, pour qu'on puisse 
en conclure rigoureusement qu'après un abaissement de / degrés dans la tem- 
pérature primitive, l'espace occupé par la vapeur, étant représenté par hO, sera 
donné par l'équation: 
RO = (103) 7) k 2 RENE) 
La force élastique de la vapeur qui remplira cet espace, étant égale à 
(1,032) T—190—! et pouvant être considérée comme constante pendant le dé- 
croïssement d4 de la température, qui correspond à l'accroissement 44° de 
l'espace, il s'ensuit que la différentielle de la puissance mécanique de la vapeur 
sera égale au produit de la force élastique, multipliée par la différentielle de 
l'espace, ou qu'on aura, en nommant 77 la puissance mécanique: 
dIT= (1,032) boit Mrihete (A; 
or on a: 
AROY, ; Log. 1,032; Da) dt + Gogo 4 = cn 2 
donc 
AU 2 (8082) Me (Log. 1082-40 ) di at") ). 
Intégrant depuis bo jusqu'à 4 — T — 100, et remarquant que pour 
la première de ces limites, la puissance mécanique ZZ est égale au produit de 
la force élastique primitive (1,032) * -"®, mulüpliée par l'espace 2 dans lequel 
elle agit, 1l viendra: 
TE ane : T0 Los. 1,032 
H= (1032) 15% $ LEO (T + 633,34) (T — 100) +- 366,67 < 
el n reste d'indéterminé dans cette équation que #. Or il est évident que 
cet espace doit être tel, que quand la vapeur sera descendue à 100 degrés, le 
