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Appliquons présentement les équations (7) et (8) à la pratique, et suppo- 
sons, comme avarit, que la vitesse imprimée au piston soit de 2 pieds 8 pouces 
par seconde, où que # — 5. En attribuant à la température primitive T° les 
valeurs successives correspondantes à 2, 4, 8, 16 et 52 atmosphères, nous 
formerons le tableau suivant: 
Valeurs de| ; 
Valeurs la force Valeurs 
de 7. | élastique | de Z. Valeurs de 27, 
en atmo- 
sphères. 
100 1 H P ou 0,69 
122 2 10,53 H| 2,03 P ou 1,40 
144 4 |0,28 H| 3,12 P ou 2,15H 
166 $S 10,154 | 4,29 P ou 2,96H 
188 16 [0,077 5,50 P ou 3,80 H 
210 32 |0,04H| 6,78P ou 4,69 H 
La troisième colonne confirme ce que nous avions droit d'attendre, d'après 
la condition que nous nous sommes imposée, d'obtenir à l'instant où la course 
du piston s'achève, une pression égale à une atmosphère. On voit que les es- 
paces occupés par la vapeur avant son expansion, sont très sensiblement en rai- 
son inverse de ses lensions primitives. Ainsi à mesure que la densité de la va- 
peur dans la chaudière deviendra 2, 4 et 8 fois plus grande, les espaces cy- 
lindriques dans lesquels on devra la recevoir, deviendront 2, 4 et 8 fois plus 
petits. Le poids de la vapeur en action, et par conséquent celui du combustible, 
seront donc les mêmes, quelle que soit la force élastique de la vapeur affluente, 
ce qui prouve que sous le rapport de la dépense, il n'existe aucune différence 
entre les machines à expansion qui nous occupent en ce moment, et les machi- 
nes à basse pression. 
En partant de ce résultat, qu'il était aisé de prévoir, et en observant que 
d'après les valeurs de Z7 consignées dans la 4ème colonne, l'emploi de la vapeür 
à 2, 4, 8 atmosphères, fait plus que doubler, tripler, quadrupler sa puissance 
