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den, welche summnt die für eine so lange Reihe nicht bedeutende Grôsse 
— 0,00007067055685 geben.. Man darf daher mit Recht annehmen, dass 
durch die Gleichung, das eigentliche Gesetz der Ausdehnung fetter Oele genü- 
gend dargestellt werde, und vermôge der individuellen Beschaffenheit der aufge- 
fundenen Formel auch bis zu hôheren Temperaturen ausreiche, als welche in 
die Berechnung aufgenommen sind. 
Endlich ist noch erforderlich den Punct der grôssten Dichtigkeit auch für 
das Mandelôl zu finden. Die Differentialgleichung hierfür giebt 
_ — 0,0007445475 — 0,0000006268758r 4, + 0,00000000825269725 
— 0,0000000000639000316 r°. 
Wird dicses Differential — 0 gesetzt, so erhält man die kubische Gleichung 
0,7445475 = — 0,00062687581 { — 0,00000825269725 #° 
—+- 0,00000006390003r6 1°. 
Für jeden verneinten Werth von £ wird das erste Glied dieser Gleichung 
bejahend, das zweite und dritte aber werden verneinend. Man übersieht aber 
bald, dass / nicht kleiner als — 1000 seyn darf, wenn die Ziffer 6 des ersten 
Glicdes der Gleichung zur Rechten in die erste Decimalstelle rücken und hier- 
nach der ersten Ziffer zur Linken am Werthe nahe gleich kommen soll; allein 
in diesem Falle wird das zweite Glied = — 8,25269725, ohne das dritte Glied, 
welches sogar — — 63,9 wird, und es giebt somit keinen vernemenden Werth 
von /, welcher der Gleichung Genüge leistet, oder mit andern Worten, das Oel 
hat nach dieser Gleichung keimen Punct der grôssien Dichügkeit. * Dieses stimmi 
mit der Erfahrung vollkommen überein, denn die fetten Oele gestehen, und zwar 
meistens nahe unter, selbst schon über dem Gefrierpuncte des Wassers, allein 
ohne sich auszudehnen, vielmehr ziehen sie sich hierbei zusammen, weil sie 
nicht eigenthch krystallisiren. 
Die Frage, ob die Oele em Minimum der Dichügkeit haben, Klingt zwar 
etwas auffallend, indess verlohnt sich’s der Mühe, sie auf gleiche Weïse als bei 
den übrigen Flüssigkeiten, auch beim Mandelüle aufzuwerten.  Erhält diesemnach 
Mern. des sav. étrang. T. I. 52 
