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l'hypothèse établie au 6. précédent sur l’objet lumineux, les formules : très 
simples 
C— Da G— 7 
BR ue EE : 
desquelles, relativement à l’objet en entier, doit être censée dépendre la 
circonstance dont il s'agit. 
Les plans focaux des faisceaux de rayons indirects formés dans le cas 
actuel, se déterminent très simplement. En effet, pour dk—0, les équa- 
tions (17) se changent en 
y=[(4— Be) k + Bf}x+(C— Dejk+Df 
2={[(E— Fejm+Fs+(E—Fe)dm]x+(G— M AC 
les formules (14) étant, comme auparavant, 
rs Pr Me PA 20 | 
2—=[(E— Fe)m+ Fe] x +(G— He)jm+ Hg 
et, pour dm—0, les formules (17) deviennent | 
= [(4— Be) k + Bf + (A— Be) dk] & + (C— De) k+ Df+-(C — De) dk) 
z={|E- Fe)m+ Fg]x+(G— He) m + Hg l 
les équations (14) étant les mêmes qu'auparavant. 
Dans le premier cas le plan représenté par 
y= (4 — Be) k+ B]æ+(C— De)k+ Df 
passera par conséquent par les deux rayons donnés par les équations (14) 
ct (17), et, dans le second, lé plan exprimé par 
Z2—[(E— Fe) m+ Fg)]x + (G— He) m+ H 
passera de même par les rayons représentés par ces systèmes d'équations. 
Le plan focal qui répond à dk—0, sera donc exprimé par la première 
des équations (1%) et par conséquent perpendiculaire au plan æy, et celui 
qui répond à dm — 0, par la seconde de ces équations, ou sera perpendi- 
culaire au plan 2e. 
