42 AXEL MÖLLER, 



da _ 2a 2 H /3 _^\ ,o\ 



dt ~ r 2 V r " a ) ' 



de 1-e 2 Hi, /2 1\ \ /n 



• ---^^-»Vt-t)) (4) ' 



alldenstund c' = ife 8 ( - — — J , 



Då equationerna (3) och (4) äro identiska med, dem, som Plana meddelat i en 

 uppsats i Zachs Correspondance Astronomique Vol. XIII, pag. 399, så tillåter jag mig att 

 med hänvisande till denna uppsats derur afskrifva följande uttryck för de sekulära stör- 

 ningarne i a och e: 



„ 2H.V'a l + e 2 

 o a = : r • u 



" a— «*)* 



,. 2H.e 



de = — — — • w, 



fe.Va(l — e 2 ) 



hvarest u betecknar kometens medel-anomali. För ett helt omlopp blir u = 2n, och såle- 

 des erhåller man equationerna: 



. l7 H l + e 2 



Aa = -AnVa- . r 



fc (l — e 2 ) f 



zfg = — — — - ■ . 



Va(l — e 2 ) K 



Vill man i dessa equationer i stället för Aa och Ae införa 4" och 4(p, så bestämmas de 

 sednare, såsom bekant, genom följande equationer: 



4».-«.£.* (5) 



J f = ^^V'- Je * 6 )- 



hvarföre man, då man häri substituerar de förut funna värdena på Aa och Ae, slutligen 

 erhåller: 



6 ti fi B l + e 2 



A ju = + 



Va k a _ e2)i 



ine H 



(1— e 2 ).sinl".\/fl fe 



I dessa equationer betecknar H tangentialkraftens storlek i det fall, då r = 1 och c—\; 

 vill man såsom Encke uttrycka denna kraft i delar af attraktionskraften, så bör man i 

 föregående equationer i stället för H skrifva k 2 U. Equationerna öfvergå derigenom till 

 följande: 



A &7iu l + e 2 7 TT ,-s 



AfX= + vt *' kU (7) 



va a-c 2 )- 



A( P = ~ n „ 4 ^i W ■«/ • k & («)• 



* (1 — e 2 ).sinl".ya v ' 



Genom dessa equationer bestämmes förhållandet mellan A/u och Aq> eller, enligt beteck- 

 ningssättet i § 10, mellan storheterna x och y. Man kan derföre, utgående från det 

 genom observationerna bestämda värdet på A(jl, härur barleda värdet på Acp, samt af 

 jemförelsen af detta värde med det, som i § 11 blifvit direkt härledt ur observationerna. 



