UNDERSÖKNING AF FAYESKA KOMETENS BANA. 49 



log 4 = 0.60206 

 log coty ='0.17473 



logF = 6.47116 



log U = 8.98764 



log M" = 0.50103 

 compl. log sinl " = 5.81443 

 compl. löga =9.41902 



logjp = 1.47007, 

 logJcp = -29"517. 



Då det kunde vara af intresse att undersöka, i livad mån den vid integrationen af 

 differential-equationerna antagna oföränderligheten af elementerna kunde inflyta på resul- 

 tatet af föregående räkning, så verkställde jag den äfven, utgående från de data, som gif- 

 vas af elementsystemet (III. 5.), eller: 



ju = 472 "980 <f = 33°53'58". 



I detta fall fann jag: 



E'= 1,44040 F = 1,72041 M = + 5,6711 M" = + 3,2101 



u - ism ** - - 29 " 745 ' 



hvaraf man kan sluta, att den gjorda förutsättningen leder till ett tillräckligt noggrant 

 resultat. 



16. 



Då den af Encke framställda formen för mediets täthet blott kan betraktas såsom 

 en första approximation, så har Valz försökt att derför substituera den Mariotteska lagen; 

 och då han derjemte med denna lag förenat en hypotes om kometmassans elastiska natur, 

 så har det lyckats honom att erhålla formler, som mycket nära återgifva de observatio- 

 ner, som af W. Struve och honom sjelf blifvit 1828 anställda på den Enckeska kome- 

 tens diameter. (Astr. Nachr. 185). Vid utvecklingen af dessa formler har Valz antagit 

 kometens temperatur vara oföränderlig; jag skall dock i det följande visa, att, om man 

 fullkomligt strängt vill härleda de af Valz gifna slutformlerna, så måste man i stället för 

 detta osannolika antagande substituera den hypotes, att kometens temperatur är pro- 



portionel mot — . 



Föreställer man sig nemligen solen vara omgifven af ett elastiskt medium af sferisk 

 form, och betraktar man häraf en sferisk sektor, hvars radie =r, bas =/ och volum» 

 = S, så är: 



f = 4nr 2 . sin 2 -^ a (44) 



S = jfr (45), 



då man med a betecknar vinkeln mellan sektorns axel och dess sidoyta. Differentierar 

 man dessa equationer, så finner man: 



K. Vet. Akad. Handl. B. 4. N:o 3. 7 



