50 AXEL MÖLLER, 



df = 8 n r . sin 2 - a . dr 

 dS=\(fdr+rdf) 

 och alltså: 



7=7'* ( 46 ) 



dS=f.dr (47) 



Antager man vidare att mediets temperatur är oföränderlig och således dess täthet 

 proportionel mot trycket, och betecknar man med D och P tätheten och trycket på 

 enhetsytan, då af ståndet från solen =1, samt med d och p samma quantiteter, då afstan- 

 det från solen =r, så har man equationerna : 



d = j-p P = T)' d • • • • ( 48 )- 



Massan af sektorns differential är således = —/t/". Jr, och det deraf förorsakade trycket 



C I) 



= — • — pf .dr, då man med G betecknar enhetsmassans tryck på enhetsytan vid enhets- 



afståndet. Sätter man vidare det tryck, som utöfvas på sektorns bas = n, så bekommer 

 man för bestämmandet deraf följande differential equation: 



dn = - — -pf'dr .... (49). 



Enligt det införda beteckningssättet är: 



n :p=f:l 



och alltså har man: 



n=fp p = j .... (50) 



differentierar man den sista af dessa equationer, så erhåller man: 



och alltså 



, dn n. df GD 7 p.df 



— = — -^-r-dr dr .... (51). 



p Pr 2 r v / 



Integrerar man denna equation, så blir: 



CD 



lo g P = 4; ~ 2 lo g r + lo g c ' 



Pr 



eller 



GD 



, e Pr 



P = c --- r , 



hvarest e betecknar basen för de naturliga logaritmerna. För att bestämma konstanten 

 c, har man: 



p = P, då r = 1 ; 

 följaktligen blir: 



