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minent des courants dont l’action n’est pas étrangère au mou- 
vement et à la suspension des sphérules de vapeur. Pour nous 
rendre compte de l’action de ces courants, établissons la résis - 
tance qu’exerce l'air sur la surface des corps qui se meuvent 
dans l'atmosphère. 
Les géomètres admettent que la résistance des fluides sur la 
surface S, d’un corps en mouvement, est proportionnelle au 
carré de la vitesse; de sorte que si on désigne, par V, la vitesse 
par seconde, par p, le poids de l'unité de volume du fluide; 
par g, l'intensité de la pesanteur, la résistance sera 
RES SvaiE- 
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à la con@ition que le fluide est par'ait, que le corps se meut 
perpendiculairement à la surface S, et qu’il n’y a pas d’action 
latérale. 
En appliquant la formule précédente à l’air, on trouve pour 
la résistance théorique sur une surface de 1 mètre carré ayant 
une vitesse de 1 mètre par seconde ” 
_ 46,293187 
= 010 
9,8088 FQXE 
Mais il résulte des expériences entreprises par Borda, que la 
résistance sur une surface plane n’augmente pas proportionnel- 
lement à cette surface; ce qui indique l'existence d'effets laté- 
raux qui altèrent plus ou moins la valeur de la résistance théo- 
- rique. Comme il s’agit ici de surfaces très petites, nous admet- 
trons par approximation que la résistance, où l’action d’un vent 
ayant une vitesse de À mèlre par seconde, est de 0F,132 par 
mètre carré, ou de 08",0132 sur une surface de À centimètre 
carré. 
Le diamètre moyen des sphérules de vapeur étant de 0,02, 
si on admet qu'elles sont pleines et à la température du maxi- 
mum de densité, on a pour le poids d’une sphérule 
r XX 0,000008 
G — 08r,0000042 ; 
c'est-à-dire 42 dix-millionièmes de milligramme. 
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